在水力类比中，平面激波的传播相当于“破浪”的过程。我们该如何制造这种破浪呢？只需在B区放置少量水，而在A区放置较多的水即可。在扩压池中：完全无水。横截面如下：
实验准备就绪。我们迅速移除闸门隔板，染色的水体（例如使用荧光素染色）将冲入下游渠道，形成如下景象：
我们观察到什么？一道破浪从起点出发，形成一个液体波前，推动无色的水体运动。但波前的传播速度比水体本身更快。
向下游方向，出现一种较“柔和”的膨胀波，这并不是激波。
片刻之后，情况如下：
膨胀波到达水槽底部，清澈水体被推动并加速，与界面之间的距离增大。因此我们获得了一股可用的“气流”，其中纯净水被加速，水位随之升高（这相当于气体中的压力）。我们便可以利用这股气流进行实验。随后，膨胀波在水槽底部反射，并迅速追上波前与界面的组合体。
可以看出，若在侧壁设置一个“观察窗口”，在“气流持续时间”内，我们就能看到这股被推动的纯净水流过。整个过程可在“x-t图”上清晰呈现：
我们在此获得了一个与“激波管”工作原理完全对应的水力类比。只需将闸门替换为“高压室”，将人工手动操作的隔板替换为铜膜片，当压力达到足够值（由燃烧室产生）时，铜膜片便会破裂开启。试验通道变为一个截面恒定的试验管，初始充满低压氩气（13毫米汞柱）。扩压池则只是一个形状任意的真空容器。纸制隔板被聚酯薄膜取代，当激波到达时薄膜破裂。以下是装置的示意图：
高压室长度为1.4米，直径（与试验流道相同）为5.6厘米。试验流道长度为6米。底部为红色铜膜，通过刻痕使其脆化，破裂时形成四个瓣片，使燃烧气体顺利通过。高压室中充入氢气与半量氧气的混合气体，以及作为稀释剂的氦气。扩压容器只是一个足够坚固的普通桶，可抽真空。装置还配有多种旋片式真空泵，可轻松获得低于10⁻²毫米汞柱（10⁻²托）的真空度，以及高真空密封阀。另需配备提供氢气、氧气、氦气和氩气的气瓶。
可燃气体由连接高压电源的点火电极点燃。由于该系统会产生电磁干扰，高压部分被置于法拉第笼内（木制框架加铜网，网孔1毫米）。虽简陋，但有效。6米长的低压氩气迅速转变为一段长约二十厘米、压力为1个大气压、温度高达10000开尔文的压缩气体柱，随后紧随其后的是“燃烧气体”，即水蒸气与氦气的混合物。
至此，完成了“热脉冲风洞”的构建。
在进行测量和MHD实验的试验段中，截面为方形（5厘米×5厘米）。因此需要加工一个精细的过渡件，将圆形截面平滑过渡到方形截面：
MHD喷管可用有机玻璃（通过粘接）或层压塑料（强度更高）制造，并配备高质量光学窗口。尽管氩气温度很高，但由于气流持续时间极短（仅八十万分之一秒），并不会损坏喷管部件。
为产生横向磁场，将使用两个螺线管，布置如图所示：
在下图中，移除了其中一个螺线管，以展示模型（透镜形机翼）的布置：
MHD喷管（含结构体积）总体积约为一升，需产生20000高斯（2特斯拉）的磁场，因此螺线管绕组中必须通过极大电流（50000安培）。如此大的电流会使螺线管爆炸，不是由于焦耳热，而是因为绕组内部存在J×B力。必须为铜绕组加装类似“束带”的结构，例如用玻璃纤维浸渍环氧树脂制成。
由于MHD实验本身持续时间极短，为经济高效地实现如此大电流，可采用电容器组向电感放电（振荡放电）。只需同步控制，使实验（在高温氩气脉冲通过时）恰好发生在磁场B接近稳定的状态下（放电周期为5毫秒）。
下图为20世纪60年代我在实验室中所用的激波风洞，已配备MHD实验装置。
电容器充电电压为5千伏。一组较小的电容器则用于为试验模型的电极供电。
问题：如何切换50000安培的电流？答案：使用一台旧式电力机车用的整流管（原设计用于切换2000安培，但足够坚固，可承受25倍于额定电流的数百次试验）。整流管在电力工程领域广为人知。