MHD推进。
此前的一幅图展示了由洛伦兹力作用在圆柱体周围产生的流动，表明这些力可用于飞行器或航行器的推进。然而，圆柱形结构似乎并非最合适的形状。此时，很容易转向球形，只需在该物体上安装一个电极环即可。
一个旋转开关系统可依次为两个相对的电极供电，其中一个作为阳极，另一个作为阴极。此时只需将该装置与一个旋转磁场系统耦合即可。在这种情况下，无需在模型内部安装一个固定在轴上的磁铁（尽管我们在1976年进行液压实验时曾这样做过，将一个旋转磁铁置于乒乓球内部）。所有物理专业的学生都知道，若将三个螺线管以120度间隔排列，并通以适当相位差的电流，便可产生等效于旋转磁偶极子的效果。结果如下：
如果在透镜形模型周围进行的激波湮灭实验成功，我们计划尝试使用这种多电极、旋转磁场的模型，由经过适当同步的电容器放电供电。
在低温气体中进行该实验同样具有吸引力。只需将模型用作高频天线即可。我们早在1978年就做过与此相关的非常有趣的实验。同样，电离现象将仅局限于物体附近的区域。
透镜形飞行器。
但最有趣的实验将涉及MHD透镜形飞行器（1975年发表于《法国科学院院刊》，题为“一种新型MHD转换器”）。这种装置没有电极。
考虑一个通有交流电流的螺线管。它在周围空气中产生一个感应磁场，可能伴随有电流的流动，该电流会产生一个次级磁场，根据楞次定律，该次级磁场会阻碍原磁场的变化。
感应电流（i）形成闭合曲线，与感应磁场B(t)相互作用，产生径向的洛伦兹力，交替表现为离心力和向心力。例如，在上图所示时刻t₀，磁场B（激励场）与电流密度J（感应场，流经气体质量）的方向将产生一个向心的径向力。
在时刻t₁，该力则为离心力。
如果紧贴带有内部螺线管的圆盘的气体未被电离，则不会发生显著现象。若对气体进行电离，该气体将受到交替的离心力和向心力作用，如同在摇动器中一样。
基于此，可设计一种推进系统，通过在上下表面有规律地周期性电离，使得当力为离心时，飞行器上方的气体成为导电体：
而当力为向心时，飞行器下方的气体成为导电体：
由此可产生一组合力，强力推动空气环绕飞行器流动：
（1975年巴黎科学院《报告》中的公式颇具吸引力。但关键在于如何在壁面附近实现这种脉冲电离。问题较为复杂，因为使空气导电的时间必须远小于气体绕物体流动的通过时间。若考虑一个以每秒3000米速度飞行的物体，特征长度为10米（即飞行器直径），则时间量级约为毫秒，这通过在3吉赫兹频率下发射脉冲微波是完全可行的。因此，机器的上下壁面应覆盖微型速调管，交替发射，并从空气分子中剥离出自由电子。
另一种方案从理论上更具吸引力。众所周知，若用能量精确调整的电子轰击分子，会发生电子附着现象。某些分子因此获得一个额外电子，变成寿命极短的负离子，这在我们所讨论的情形中非常有用。
壁面电子枪将呈微型捕鼠夹形状。原理简单：一个螺线管产生如下配置的磁场：
该磁场垂直于壁面，其强度随距离壁面的距离而减小。同时伴随有磁压：
在右图中，中心电极与环形电极之间发生电火花放电时，电子将被推向磁压较低的区域，即远离壁面的位置，其能量取决于B值。若B值调整得当，这些电子束将在空气中引发负离子的形成，这些负离子可高效传导与螺线管产生的感应磁场B变化相关的感应电流（见上文）。最大气动效率在于在紧贴壁面的气层（即“边界层”）中发挥作用。但随之而来的是等离子体约束问题，该问题在低压实验中已得到研究，并迅速解决。
由赤道螺线管产生的磁场B本身也伴随有磁压。该磁压随着远离对称平面而减小。因此，任何电火花放电都倾向于远离壁面，变得难以控制。
解决方案是使用不止一个螺线管，而是三个，其中两个较小直径的螺线管作为约束螺线管。
在某一时刻，电流：
-
流经赤道螺线管
-
流经两个约束螺线管
方向相反。这种几何结构可使凹壁附近产生一个磁压梯度，将电火花放电“压”在壁面上，使其保持在气体边界层内（具体而言，对于直径约十米的机器，该边界层厚度约为几厘米）。
这些壁面约束实验是我们在20世纪70年代末用简陋设备完成的最引人注目的实验之一。
总体而言，该飞行器外形类似两个盘子对接，这可能是军方极为反感的原因。
人们不禁会问：一个看似如此非空气动力学的装置，如何能以高达十倍音速的速度沿轴向运动？这意味着在飞行器赤道边缘，气体必须经历极其剧烈的绕行。为此，气体必须完全听从电磁力的指令，这似乎超出了常人的想象。
但人们往往低估了电磁力的威力。我们来计算一下：
m₀ = 4π × 10⁻⁷
根据上述公式，当磁场为10特斯拉时，磁压的值为：
大气压的四百倍
MHD导致一种与传统流体力学截然不同的流体力学，无论在亚音速、超音速还是高超音速条件下，气体都别无选择，只能服从其内部强大的作用力。
参考文献：
(1) J.P. Petit：《超音速飞行是否可能？》第八届国际MHD发电会议，莫斯科，1983年。
(2) J.P. Petit 与 B. Lebrun：《洛伦兹力作用下气体中激波的抵消》第九届国际MHD发电会议，日本筑波，1986年。
(3) B. Lebrun 与 J.P. Petit：《MHD作用下超音速流中激波的湮灭：准一维稳态分析与热堵塞》《欧洲力学杂志，流体B》，8卷，第2期，第163-178页，1989年。
(4) B. Lebrun 与 J.P. Petit：《MHD作用下超音速流中激波的湮灭：二维稳态非等熵分析，反激波准则，以及等熵流的激波管模拟》《欧洲力学杂志，流体B》，8卷，第307-326页，1989年。
(5) B. Lebrun：《对离子化氩气流中尖锐障碍物周围形成的激波抑制的理论研究》波尔多大学能源学博士论文第233号，法国，1990年。
(6) B. Lebrun 与 J.P. Petit：《洛伦兹力场抑制激波的理论分析》国际MHD研讨会，北京，1990年。
未完待续
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