الكونيات للكونين المتوازيين الكونيات للكونين المتوازيين (ص 11)
14) مشكلة إصدار الضوء
...لنفترض أن إنتاج الطاقة من مصادر الضوء يحدث عبر تصادمات. يمكن كتابة تردد التصادمات كـ:
(103) حيث n هي الكثافة العددية، Q هي مساحة التصادم الفعالة، وv هي السرعة الحرارية. لنفترض أن جميع هذه الكميات تتبع مجموعة علاقاتنا، أي:
(104)
ومن ثم نحصل على:
...لنفترض الآن أن الكمية المميزة للطاقة Ei المرتبطة بهذه التفاعل لإنتاج الطاقة تتغير بحسب R(t). إذن معدل إصدار الطاقة يتغير بحسب:
(105)
...وبالتالي سيكون معدل الإصدار أعلى في الماضي. وبما أن الطاقة محفوظة خلال رحلة الفوتون، سيقيس المستقبل لمعانًا أعلى، سيتغير بحسب (1+z)1/2.
...إذا نظرنا إلى البيانات المقدمة من قبل بارثيل وميلي، ورسمنا Log(P) - 0.5 Log(1+z) مقابل z، نحصل على شيء نسبيًا ثابتًا.
15) بعض الملاحظات حول المقارنات المحتملة مع البيانات الملاحظية.
15.1) التأثيرات النسبية المحلية.
...من نموذج نسبية الجاذبية الكلاسيكي، تم اقتراح العديد من الاختبارات. كانت أولها اختبارات محلية، مثل تقدم حافة مدار عطارد أو تأخير الزمن للإشارات الراديوية. لا توجد تناقضات أولية بين هذه الاختبارات ونموذجنا الحالي. فعلاوة على ذلك، وفقًا لنتائج المحاكاة العددية، فإن كثافة المادة في المنطقة المطوية المزدوجة المقابلة لقرب الشمس مُخففة بشكل كبير، لأن الكتلة المقابلة تُدفع بعيدًا عن الكتلة. وبالتالي، يمكن تجاهل الحد الثاني من الطرف الأيمن من المعادلة (1):
(106) S = c ( T – A(T) ) » c T
وبالتالي، ستتحول معادلة أينشتاين محليًا إلى شكل تقريبي من معادلة (1). في هذه الظروف، من خلال المعادلة (1)، نعيد اكتشاف الخصائص الملاحظية الكلاسيكية المحلية، مثل تقدم الحافة، إلخ.
15.2) حول اختبارات المجال القوي من نبضات النجوم الثنائية.
...يُفترض أن نبضات النجوم هي كائنات موجودة في درب التبادل. إذا افترضنا مرة أخرى أن المادة المقابلة مُخففة بشكل كبير في الطي المجاور المترابط، فإن معادلة المجال تصبح:
(107) S » c T
أي معادلة أينشتاين. وبالتالي، فإن التأثيرات الملاحظة [30] متوافقة مع المعادلة (1) والمعادلة (2).
16) مشكلة الكهرومغناطيسية وأبعاد أخرى من الفيزياء.
...نقترح نموذجًا كونيًا جديدًا. كما أشار سابقًا، لا يحتوي هذا النموذج أساسًا على الظواهر الكهرومغناطيسية أو التفاعلات القوية أو الضعيفة، تمامًا كما لا يحتوي النموذج الكلاسيكي أيضًا. فقط نظرية حقول موحدة بالكامل يمكن أن تدمجها. في هذه الظروف، هل من المناسب تطبيق تحليل المقياس على الجسيم المشحون، أي تحديد كيف تتغير نصف قطر بور بحسب R؟ هذه المسألة قابلة للنقاش (ومن ثم تم فحص هذه المسألة من قبل الكاتب في مقالته الرسمية [13]، القسم 9). الأمر نفسه ينطبق على التفاعلات القوية والضعيفة وطولاتها المميزة المرتبطة (لإعطاء وصف كامل وحديث لتطور الكون، بما في ذلك التكوين النووي، يجب إدخال "ثوابت" تعتمد على الزمن في هذا النموذج الذي يحتفظ بالطاقة الثابتة).
بصراحة، أعتقد أن النموذج الكوني بعيد عن الإنجاز. على سبيل المثال، يمكن إضافة ما يُسمى الثابت الكوني Λ، وفقًا لاقتراح ج. إم. سوريو:
(108) S = c ( T + Λ g – A(T) – Λ A(g))
أو أيضًا:
(109) S = c ( T + Λ g – T* – Λ g*)
حيث T* وg* = A(g) هي على التوالي التوتر والمنحنى المرتبطين بالمنطقة المقابلة المترابطة.
...هذا العمل يشير فقط إلى أن هندسة الكون قد تكون مختلفة قليلًا عن رؤيتنا القياسية. ربما يمكن بناء نموذج موحد (الجاذبية + الكهرومغناطيسية)، عن طريق إدخال أشكال معقدة من التوترات S، T و A(T) في المعادلة (1). من ناحية أخرى، يمكن الانتقال من هندسة S³ × R¹ إلى هندسة مزدوجة تعتمد على تغطية فضاء بروجكتي P⁴ بكرة S⁴. ومن ثم، قد يكون من الممكن التعامل مع التماثل CPT، وبالتالي أخذ في الاعتبار التكافؤ بين المادة والمضادة للمادة (ستسلك المادة المقابلة سلوكًا مشابهًا للمادة المضادة وستشكل "المادة المضادة الكونية المفقودة"، كما اقترح أندريه ساخاروف ونوفيكوف في عام 1967 [36،37]، وكذلك المؤلفون [38،39 و402]). ولكن نعترف بأن هذه مهمة رياضية صعبة.
...في نموذج كالوتسا، نعتبر متعددة الأبعاد بخمسة أبعاد. وبالتالي يمكن إدخال الكهرومغناطيسية، رغم أننا لا نزال لا نعرف بالضبط ما تمثله البعد الخامس. لاحظ أن النموذج محليًا يعادل نموذج كالوتسا الذي يقتصر فيه البعد الخامس على القيم ±1.
في هذا النموذج، يحتل معادلة كلين-جوردون نفس الوضع مثل نسبية الجاذبية الكلاسيكية.