علم الكونين المتوازيين (ص 14)
نقد لهذا البحث.
...
في النسبية العامة الكلاسيكية، نبدأ من معادلة حقل، وهي معادلة آينشتاين. نُدخل فيها حلًا خاصًا، وهو متري ريمان، بعلامة (+ - - -). ضروري، وإلا تنشأ تناقضات مع النسبية الخاصة (المتري المينكوفسكي، بنفس العلامة). ثم نفترض أن الكون متجانس ومتوازن من حيث الاتجاه. يُصبح المتري خاصًا ويُعرف بمتري روبيرتسون-ووكير.
(1)
x° هو مؤشر زمني، متغير زمني،
k هو مؤشر الانحناء = { +1 , 0 , -1 } وu هو متغير شعاعي بدون أبعاد.
نكتب:
dx° = c dt
...
يُنتج هذا المتري انزياحًا أحمر، ذاتيًا. عند تقييم الانزياح الأحمر، ننظر إلى جسمين متحركين مع الفضاء (ثابتين بالنسبة للفضاء)، أحدهما (الرقم e) هو المصدر، والآخر (الرقم o) هو المراقب. إذًا ننظر إلى مجرتين: Ge وGo. تقع هاتان المجرتان على مسافة متغيرة، تُقاس بالمتر:
(2)
وهي تزداد مع الزمن. ولكن عند قسمة هذه المسافة على R(x°)، التي تُقاس أيضًا بالمتر، نحصل على "مسافة بدون أبعاد":
(3)
حيث l بدون أبعاد، مثل u. إذا وُضع المراقب في أصل الإحداثيات، فإن d_q وd_q يصبحان صفرًا، ونحصل على:
(4)
إحداثي المراقب الشعاعي هو ببساطة uo = 0، وإحداثي المصدر هو ue. بما أن هاتين المجرتين تظلان "ثابتتين بالنسبة للفضاء"، فإن المسافة بدون أبعاد بينهما:
(5)
هي ثابتة.
تنتقل الضوء وفقًا لمسارات جيوديسية طولها صفر، هنا شعاعية. إذًا:
(6)
مما يعطي:
(7)
مهما كانت c ثابتة أو ليست كذلك. يمكننا إذًا تخيل إشارة أُرسلت من المجرة المصدر Ge في الزمن t_e + D t_e، وتُستقبل من قبل المجرة المستقبلة (المراقب) Go في الزمن t_o + D t_o. الطول لا يتغير:
(8)
...
إذا اعتبرنا أن الفترات الزمنية D t_e وD t_o قصيرة جدًا مقارنة بزمن انتقال الضوء من المجرة المصدر إلى المراقب، نحصل على:
(9)
إذًا D t_e وD t_o هما الفترات t_e وt_o للظواهر، عند الإرسال والاستقبال.
l_e = c (t_e) t_e
و
l_e = c (t_o) t_o
هي طول الموجة.
...
بافتراض أن سرعة الضوء ثابتة مطلقة، نحصل، بوضع R(te) = Re وR(to) = Ro:
(10)
أي:
(11)
التي تعطي الانزياح الأحمر بدلالة قيم عوامل المقياس Re وRo. حساب كلاسيكي. انظر أدري، شيفير، وبارزين، "مقدمة في النسبية العامة"، ماك غراو هيل (12.78)، ص 413.
إذا كانت سرعة الضوء تتغير حسب عامل المقياس:
c_e = c(R_e) مختلفة عن c_o = c(R_o)
فكل شيء يعتمد على الافتراض الذي يمكننا تبنيه حول قيمة طول الموجة الاسمي، المرتبط بالشريحة، عند الإرسال. في النموذج الكلاسيكي، تكون هاتان طول الموجة متساويتين. يُفترض أن الفيزياء المرتبطة بإصدار الإشعاع لا تتغير. لكن في نموذجنا، تتغير هذه الفيزياء "بشكل تدريجي"، بسبب التغير التدريجي للثوابت الفيزيائية. ينشأ هنا مشكلة التغير في الثوابت المرتبطة بالكهرومغناطيسية.
لقد اخترنا الافتراض (94)، وفقه تتغير ثابتة ريدبرغ (طاقة أيون ذرة الهيدروجين) بحسب R.
...
هل كان هذا الافتراض مبررًا؟ لاحظ أن هذا يؤدي إلى تغير الشحنة الكهربائية بحسب R^(1/2) (بينما تزداد الكتلة بحسب R).
...
إنه يعادل افتراض أن ثوابت الكهرومغناطيسية لا تخضع لنفس "عملية التماثل" التي تخضع لها الثوابت الأخرى. ولكن لا يوجد ارتباط بين صيغة النسبية العامة والكهرومغناطيسية، وهما عالمان منفصلان.
...
في عام 1917، حين بدأ العلماء في التعامل مع معادلة آينشتاين، أثبتوا أنه يمكن، بكتابة شرط الانبعاث الصفر:
(12)
استنتاج معادلات حفظ الطاقة-الكتلة، وعند التقدير النيوتوني، استرجاع معادلات أويلر (ميكانيكا السوائل). في منظور "كل شيء هندسة"، قال العلماء على الفور:
- بدمج القوة الكهرومغناطيسية وتحويلها إلى هندسة، يمكننا استرجاع، من المعادلة التنسورية (12) أعلاه، جميع المعادلات دفعة واحدة، أي أويلر مع ماكسويل. لكن الأمر لم يكن بهذه البساطة. أظهر جان ماري سوريو أنه لفعل ذلك، يجب التفكير في نسبية عامة بخمسة أبعاد. المرجع:
دار نشر هيرمان، 1964، الهندسة والنسبية، الفصل "النسبية بخمسة أبعاد"، ص 387.
...
نعود إذًا إلى معادلات ماكسويل (الجدول، ص 407 من هذا الكتاب). إذًا الأمور ليست بهذه البساطة كما يبدو في البداية، لأننا نحتاج إلى إدخال بعد خامس x5، ولا شيء يضمن مسبقًا أن هذا لن يُنتج علاقات تماثل مختلفة.
...
لاحظ أثناء قراءة كتاب سوريو شيئًا ممتعًا جدًا. تولد من منهجيته "معادلة زائدة" (41.63) و"قياس زائد" (41.65)، دون تفسير فيزيائي واضح. منذ 35 سنة، يظل هذا لغزًا كاملًا، رغم محاولات باحثين، في أطروحات بقيادة الرياضي الفرنسي أندري ليشنروفيتش، ذات طابع رياضي صرف، لتفكيك هذا المعضلة، دون نجاح.
...
في الفيزياء، اعتدنا على تعداد الظواهر بحثًا عن معادلات تصفها (مثلاً الظاهرة الكوارز).
عكس ذلك، توجد معادلات... بحثًا عن ظواهر...
نعيد هنا، للسياق، هذه "المعادلة بحثًا عن ظاهرة":
(13)
حيث r، التي ليست هنا مسافة شعاعية، هي هذا القياس الغامض بحثًا عن تفسير فيزيائي.
...
في هذه الحسابات المعقدة مثل تلك الواردة في البحث السابق، يستطيع فقط خبير متمرس التمييز بينها. موقفنا لا يشبه موقف القطط، التي، كما يعلم الجميع، تُخفي برازها تحت سجادة الصالة. هناك افتراض، ونضعه هنا بوضوح. كل افتراض جديد يُعد نقطة ضعف في النموذج. ومع ذلك، في البحث:
J.P. Petit و P. Midy: فيزياء المادة الشبحية - فيزياء المجرات: 3. العصر الإشعاعي: مشكلة "الأصل" للكون. مشكلة التجانس في الكون المبكر. [
على هذا الموقع: الفيزياء الهندسية A، 6، 1998.]
قمنا بمعالجة الأمر بشكل مختلف، باستخدام هذا النموذج "بالثوابت المتغيرة" لوصف المرحلة الإشعاعية. كما سترى لاحقًا، تتغير ثوابت الفيزياء خلال هذه المرحلة، ثم تتجه نحو قيم ثابتة، عندما تصبح الطاقة-الكتلة في شكل...