Zwillingsuniversen gegen dunkle Materie, dunkle Energie und kosmologische Konstante
- **Schwarze Löcher existieren nicht. **
Woher stammt das Modell der schwarzen Löcher? Aus der Feldgleichung mit einer rechten Seite von null. Paradoxerweise stammt ein so dichtes Objekt aus einer Gleichung, die ursprünglich dazu konzipiert wurde, leere Regionen des Universums zu beschreiben. Der Kerr-Tensor bringt kaum mehr: das Objekt wird einfach komplexer. Die Rotation führt zu einem Phänomen des azimutalen Rahmen-Transports, was bedeutet, dass die Lichtgeschwindigkeit unterschiedlich ist, je nachdem, ob man vorwärts oder rückwärts im Verhältnis zur Rotationsbewegung schaut. Welche Technik man auch wählt, die Dinge werden nach dem Überschreiten des Ereignishorizonts und dem Eintreten in das Innere klar pathologisch. In der Mitte befindet sich „die Singularität“. Beginnen wir mit einer Übung. Betrachten Sie die 2D-Metrik (a). Wenn wir r als radiale Entfernung und j als polarwinkel betrachten, stoßen wir auf Probleme für r < Rs. Wenn wir jedoch die Änderung (b) einführen, wird die Ausdrucksform der Metrik zu (c). Alle Pathologien verschwinden. Außerdem kann diese Fläche in R3 eingebettet werden: die Gleichung des Meridians ist (d). Siehe Abbildung 25, in der wir eine Geodäte dargestellt haben. Dies illustriert das Faktum, dass eine Pathologie von einer falschen Wahl der Koordinaten und einer falschen Wahl der Topologie abhängen kann.
Im 3D-Beispiel haben wir ebene Geodäten berechnet (siehe Abbildung 26), die in den ursprünglichen (r, q, j)-Darstellungsraum projiziert werden. Wir erhalten eine „Halskugel“, die zwei euklidische 3D-Räume verbindet. Es ist nichts darin. Der Raum für r < Rs hat keine physikalische Bedeutung. Wenn wir versuchen würden, Geodäten an diesem Ort zu berechnen, würden wir eine imaginäre Lösung erhalten.
Fig. 25: 2D-Metrik einer Fläche mit einem „Brücke“ zwischen zwei Faltungen.
Fig. 26: 3D-Metrik-Hypersurface mit einem „Raumbrücke“. Geodäten.
Klassisch wird eine eigene Zeit s (j) und eine „Zeitkoordinate“ t (i) eingeführt. Die Untersuchung der radialen Geodäten ergibt zwei Differentialgleichungen (k) und (l), deren Lösungen den Kurven (m), Abbildung 6.2, Referenz [52] entsprechen.
Die auf Abbildung (m) dargestellten Kurven bilden die Grundlage des Schwarzen-Loch-Modells. Die Koordinate t wird dem eigenen Zeitraum eines „fernen Beobachters“ zugeordnet, so dass die freie Fallzeit eines Testpartikels zur Schwarzschild-Kugel für ihn unendlich wird. Wir zeigen, dass dies vollständig auf diese besondere Wahl der Zeitkoordinate zurückzuführen ist. 1925 schlug Eddington einen neuen Zeitmarker (p) vor.
Danach wird die Untersuchung der entsprechenden radialen Geodäten durchgeführt.
Wir verwenden die Lagrange-Gleichungen. Auf der rechten Seite sehen wir, dass die Lichtgeschwindigkeit entlang radialer Wege zwei Werte hat. (nu = -1) entspricht den zentripetalen Wegen: die Geschwindigkeit hat einen konstanten Wert – c. Ebenso (auf der linken Seite) hängt die Transitzeit von einem fernen Punkt bis zur Schwarzschild-Kugel von der Ausrichtung der Wege ab. Die zentripetale (nu = -1) freie Fallzeit wird in einem endlichen Zeitintervall Dt erreicht. Im Gegensatz dazu ergibt ein zentrifugaler Weg (nu = +1), der von der Schwarzschild-Kugel aus startet, ein unendliches Zeitintervall, wodurch die Schwarzschild-Kugel wie eine einseitige Membran wirkt. Dies entspricht einem radialen Rahmen-Transports. Dies ist kein Grund, diese Interpretation der Schwarzschild-Geometrie abzulehnen. Tatsächlich finden wir ein ähnliches Phänomen im Kerr-Tensor (azimutaler Rahmen-Transport). Danach die klassische Ausdrucksform des Kerr-Tensors. Wir sehen, dass wir zwei unterschiedliche Werte für die azimutale Lichtgeschwindigkeit erhalten. Je nachdem, ob wir das Licht betrachten, das der Rotation folgt oder in die entgegengesetzte Richtung geht.
Wir können eine neue Interpretation der Schwarzschild-Geometrie geben, durch eine Raumbrücke, die zwei Faltungen F und F verbindet. Wenn die Faltung F der Zwilling-Faltung entspricht, ist die Zeitkoordinate t = -t (Symmetrie T). Aus Abschnitt 19 wissen wir, dass diese T-Symmetrie mit einer Massenumkehr einhergeht, sodass bei der Durchquerung der Schwarzschild-Kugel, die als Halsfläche betrachtet wird, die positive Masse negativ wird. Die konjugierte Geometrie, wie in Abschnitt 13 dargestellt, entspricht der Ersetzung von Rs durch – Rs. Danach führen wir die folgende Zeitmarker-Änderung ein, analog zu der von Eddington:
Mit Hilfe der Lagrange-Gleichungen untersuchen wir das System der radialen Geodäten und stellen einen Zusammenhang zwischen den beiden Faltungen her.
Aber umgekehrte Wege benötigen eine unendliche Zeit, sodass es sich um einen einseitigen Übergang zwischen einem Universum und dem anderen handelt. Auch hier finden wir einen Rahmen-Transport-Effekt, aber in die entgegengesetzte Richtung.
Während des Transits bleibt der Fluss der Eigenzeit unverändert: ds > O. Dies macht das Schwarze-Loch-Modell problematisch. Tatsächlich, gemäß dieser neuen Interpretation der Schwarzschild-Geometrie, kann eine solche Raumbrücke in sehr kurzer Zeit (» 10-4 s) unbegrenzte Mengen an Materie aufnehmen. Als Vergleich: eine Analyse, die auf dem Kerr-Tensor basiert, obwohl etwas komplexer, ergibt ähnliche Ergebnisse.
Danach die Lösung der Geodäten-Systeme.
Wie kann man solche Wege darstellen? Wir können den ursprünglichen (r, q, j)-Darstellungsraum verwenden. Dann erhalten wir das oben stehende System von Differentialgleichungen und das Schema der Abbildung 27.
Fig. 27: Eingangs- und Ausgangsgeodäten.
Die Geodäte scheint „zurückzuschlagen“ an der Schwarzschild-Kugel, wie auch die Abbildung 28 zeigt.
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**
Aber all das stammt von einer einfachen euklidischen Darstellung des Weges. Mit der folgenden Änderung des Raummarkers:
Die Ausdrucksform der gemeinsamen Metrik wird:
Fig. 29: Lehrbild einer schnellen Raumbrücke.
Referenzen.
[1] J.F.Augereau: „Wenn die dunkle Materie Lichtstrahlen ablenkt, dann existiert sie“ (If dark matter bends light rays it shows it does exist). Le Monde, 17. März 2000.
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[23] E.Athanassoula : Spiralen und Stäbe, die von Begleitern angetrieben werden. International Astronomic Union. Symposium Nr. 146 (1991)
[24] A.Toomree Astrophys. J. 158 (1969) 89
[25] R.H.Miller und B.F. Smith, Astrophys. J. 277 (1979) 785
[26] F. Hohl, Astrophys. Sp. Sc. 14 (1971) 91
[27] Holmberg E. (1941) Astrophys. J. 94, 385
[28] B. Sundelius und K.J. Donner : Galaxien in Wechselwirkung, Dynamik von Scheibengalaxien (1991) Sundelius ed. S. 195
[29] S. Engström : Charakteristische Geschwindigkeiten in numerischen Simulationen. , Dynamik von Scheibengalaxien (1991) Sundelius ed. S. 332
[30] A.Toomree Ann. Rev. Astron. Astrophys. 15 (1977) 437.
[31] F.Bouchet und L.Hernquist : Kosmologische Simulationen mit theoretischen Baummethoden. Astr. Jr Suppl. Series 68 , S. 521, 538, 1988.
[32] F.Bouchet, L.Hernquist und Y.Suto : Anwendung der Ewald-Methode auf kosmologische N-Körper-Simulationen. Apj. Suppl. Series 75 , S. 231-240, 1991
[33] A.Sakharov : „CP-Verletzung und Baryonenasymmetrie des Universums“. ZhETF Pis'ma 5 : 32-35 (1967) : Übersetzung JETP Lett. 5 : 24-27 (1967)
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[35] A.Sakharov : „Kosmologisches Modell des Universums mit Umkehrung des Zeitvektors“. ZhETF 79 : 689-693 (1980) : Übersetzung in Sov. Phys. JETP 52 : 349-351 (1980)
[36] A.Sakharov : „Topologische Struktur der Elementarteilchen und CPT-Asymmetrie“ in „Probleme der theoretischen Physik“, gewidmet dem Gedächtnis von I.E.Tamm, Nauka, Moskau 1972 S. 243-247
[37] Green M.B. & Schwarz J.H. Nucl. Phys. B181 , 502-530 (1981) ; B198 , 225-268 (1982) ; Phys. Lett. B , 444-448 (1982)
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[40] Kolb E.W. , Seckel D , Turner M.S. : Das unsichtbare Welt der Superstring-Theorien, Nature Vol. 314, April 1984 S. 415-419
[41] P.C.W.Davies & J.B.Brown : Superstrings, Cambridge University Press 1988
[42] Abdus Salam, Nuovo Cimento 5 , 299 (1957)
[43] Nima-Arkani Ahmed, Savas Dimopoulos und Georgi Dvali : „Die versteckten Dimensionen des Universums“, PLS Oktober 2000 Nr. 276 S. 56-64
[44] J.P.Petit : Eine Interpretation des kosmologischen Modells mit variabler Lichtgeschwindigkeit. Modern Physics Letters A, Band 3, Nr. 16, November 1988, S. 1527
[45] ** **J.P.Petit : Kosmologisches Modell mit variabler Lichtgeschwindigkeit: die Interpretation der Rotverschiebung. Modern Physics Letters A, Band 3 , Nr. 18, Dezember 1988, S. 1733
[46] J.P.Petit und Maurice Viton : Kosmologisches Modell mit variabler Lichtgeschwindigkeit. Vergleich mit Beobachtungsdaten von QSO. Modern Physics Letters A Band 4 , Nr. 23 (1989) S. 2201-2210
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[48] E.A.Milne : Kinematische Relativität Oxford 1948.
[49] J.D.Anderson, P.A.Laing, E.L.Lau, A.S.Liu, M.M. Nieto und S. Turchev : Hinweise auf die Daten der Pioneer 10/11, Galileo und Ulysse, eine anormale, schwache, langreichweitige Beschleunigung. Phys. Rev. Letters : 81 31. August 1998.
[50] G.J.Stephenson Jr. , T.Goldman, Phys. Rep. 205, 211 (1992) ; 216, 343 (1992).
[51] M.N. Nieto und T.Goldman, Phys. Re. 205, 221, 1991; 216, 343.
[52] R.Adler, M.Bazin & M.Schiffer : Einführung in die allgemeine Relativitätstheorie, Mac Graw Hill book, 1975, Kapitel 10, Abschnitt 10.5 : Klassischer Grenzwert der Gravitationsgleichungen, S. 345.
[53] J.M.Souriau, Struktur der dynamischen Systeme, Ed. Dunod 1970, Frankreich & Struktur der dynamischen Systeme. Birkhauser Ed. Boston-Zürich 1997.
[53] J.P.Petit : Enantiomorphe Universen mit entgegengesetzten Zeitpfeilen (Enantiomorphic universes with opposite time arrows). Comptes rendus de l'Académie des Sciences de Paris, t. S. 1977
[54] Eddington S.A : : Eine Vergleich der Formeln von Withead und Einstein. Nature 113 : 192 (1924).
****Zusammenfassung des Papiers
Originalversion (Englisch)
Zwillingsuniversen gegen dunkle Materie, dunkle Energie und kosmologische Konstante
- **Schwarze Löcher existieren nicht. **
Woher stammt das Modell der schwarzen Löcher? Aus der Feldgleichung mit einer rechten Seite von null. Paradoxerweise stammt ein so dichtes Objekt aus einer Gleichung, die ursprünglich dazu konzipiert wurde, leere Regionen des Universums zu beschreiben. Der Kerr-Tensor bringt kaum mehr: das Objekt wird einfach komplexer. Die Rotation führt zu einem Phänomen des azimutalen Rahmen-Transports, was bedeutet, dass die Lichtgeschwindigkeit unterschiedlich ist, je nachdem, ob man vorwärts oder rückwärts im Verhältnis zur Rotationsbewegung schaut. Welche Technik man auch wählt, die Dinge werden nach dem Überschreiten des Ereignishorizonts und dem Eintreten in das Innere klar pathologisch. In der Mitte befindet sich „die Singularität“. Beginnen wir mit einer Übung. Betrachten Sie die 2D-Metrik (a). Wenn wir r als radiale Entfernung und j als polarwinkel betrachten, stoßen wir auf Probleme für r < Rs. Wenn wir jedoch die Änderung (b) einführen, wird die Ausdrucksform der Metrik zu (c). Alle Pathologien verschwinden. Außerdem kann diese Fläche in R3 eingebettet werden: die Gleichung des Meridians ist (d). Siehe Abbildung 25, in der wir eine Geodäte dargestellt haben. Dies illustriert das Faktum, dass eine Pathologie von einer falschen Wahl der Koordinaten und einer falschen Wahl der Topologie abhängen kann.
Im 3D-Beispiel haben wir ebene Geodäten berechnet (siehe Abbildung 26), die in den ursprünglichen (r, q, j)-Darstellungsraum projiziert werden. Wir erhalten eine „Halskugel“, die zwei euklidische 3D-Räume verbindet. Es ist nichts darin. Der Raum für r < Rs hat keine physikalische Bedeutung. Wenn wir versuchen würden, Geodäten an diesem Ort zu berechnen, würden wir eine imaginäre Lösung erhalten.
Fig. 25: 2D Metrik einer Fläche mit einer „Brücke“ zwischen zwei Faltungen.
Fig. 26: 3D Metrik-Hypersurface mit einer „Raumbrücke“. Geodäten.
Klassisch wird eine eigene Zeit s (j) und eine „Zeitkoordinate“ t (i) eingeführt. Die Untersuchung der radialen Geodäten ergibt zwei Differentialgleichungen (k) und (l), deren Lösungen den Kurven (m), Abbildung 6.2, Referenz [52] entsprechen.
Die auf Abbildung (m) dargestellten Kurven bilden die Grundlage des Schwarzen-Loch-Modells. Die Koordinate t wird dem eigenen Zeitraum eines „fernen Beobachters“ zugeordnet, so dass die freie Fallzeit eines Testpartikels zur Schwarzschild-Kugel für ihn unendlich wird. Wir zeigen, dass dies vollständig auf diese besondere Wahl der Zeitkoordinate zurückzuführen ist. 1925 schlug Eddington einen neuen Zeitmarker (p) vor.
Danach wird die Untersuchung der entsprechenden radialen Geodäten durchgeführt.
Wir verwenden die Lagrange-Gleichungen. Auf der rechten Seite sehen wir, dass die Lichtgeschwindigkeit entlang radialer Wege zwei Werte hat. (nu = -1) entspricht den zentripetalen Wegen: die Geschwindigkeit hat einen konstanten Wert – c. Ebenso (auf der linken Seite) hängt die Transitzeit von einem fernen Punkt bis zur Schwarzschild-Kugel von der Ausrichtung der Wege ab. Die zentripetale (nu = -1) freie Fallzeit wird in einem endlichen Zeitintervall Dt erreicht. Im Gegensatz dazu ergibt ein zentrifugaler Weg (nu = +1), der von der Schwarzschild-Kugel aus startet, ein unendliches Zeitintervall, wodurch die Schwarzschild-Kugel wie eine einseitige Membran wirkt. Dies entspricht einem radialen Rahmen-Transports. Dies ist kein Grund, diese Interpretation der Schwarzschild-Geometrie abzulehnen. Tatsächlich finden wir ein ähnliches Phänomen im Kerr-Tensor (azimutaler Rahmen-Transport). Danach die klassische Ausdrucksform des Kerr-Tensors. Wir sehen, dass wir zwei unterschiedliche Werte für die azimutale Lichtgeschwindigkeit erhalten. Je nachdem, ob wir das Licht betrachten, das der Rotation folgt oder in die entgegengesetzte Richtung geht.
Wir können eine neue Interpretation der Schwarzschild-Geometrie geben, durch eine Raumbrücke, die zwei Faltungen F und F verbindet. Wenn die Faltung F der Zwilling-Faltung entspricht, ist die Zeitkoordinate t = -t (Symmetrie T). Aus Abschnitt 19 wissen wir, dass diese T-Symmetrie mit einer Massenumkehr einhergeht, sodass bei der Durchquerung der Schwarzschild-Kugel, die als Halsfläche betrachtet wird, die positive Masse negativ wird. Die konjugierte Geometrie, wie in Abschnitt 13 dargestellt, entspricht der Ersetzung von Rs durch – Rs. Danach führen wir die folgende Zeitmarker-Änderung ein, analog zu der von Eddington:
Mit Hilfe der Lagrange-Gleichungen untersuchen wir das System der radialen Geodäten und stellen einen Zusammenhang zwischen den beiden Faltungen her.
Aber umgekehrte Wege benötigen eine unendliche Zeit, sodass es sich um einen einseitigen Übergang zwischen einem Universum und dem anderen handelt. Auch hier finden wir einen Rahmen-Transport-Effekt, aber in die entgegengesetzte Richtung.
Während des Transits bleibt der Fluss der Eigenzeit unverändert: ds > O. Dies macht das Schwarze-Loch-Modell problematisch. Tatsächlich, gemäß dieser neuen Interpretation der Schwarzschild-Geometrie, kann eine solche Raumbrücke in sehr kurzer Zeit (» 10-4 s) unbegrenzte Mengen an Materie aufnehmen. Als Vergleich: eine Analyse, die auf dem Kerr-Tensor basiert, obwohl etwas komplexer, ergibt ähnliche Ergebnisse.
Danach die Lösung der Geodäten-Systeme.
Wie kann man solche Wege darstellen? Wir können den ursprünglichen (r, q, j)-Darstellungsraum verwenden. Dann erhalten wir das oben stehende System von Differentialgleichungen und das Schema der Abbildung 27.
Fig. 27: Eingangs- und Ausgangsgeodäten.
Die Geodäte scheint „zurückzuschlagen“ an der Schwarzschild-Kugel, wie auch die Abbildung 28 zeigt.
** **
Aber all das stammt von einer einfachen euklidischen Darstellung des Weges. Mit der folgenden Änderung des Raummarkers:
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Fig. 29: Lehrbild einer schnellen Raumbrücke.
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****Zusammenfassung des Papiers