Univers-Bruder-Kosmologie Astrophysik der Geistermaterie-Materie.3: Die Strahlungsära: Das Problem der „Entstehung“ des Universums.
Das Problem der Homogenität des frühen Universums. (S.3)
...Die charakteristische Schwarzschild-Länge Rs variiert wie der räumliche Skalenfaktor R. Die charakteristische Jeans-Länge ist: (43)
schreiben wir: (44)
dann: (45)
...Die charakteristische Jeans-Länge variiert wie der räumliche Skalenfaktor R.
Kombinieren wir (35) und (42), erhalten wir:
(46)
...Die Compton-Länge variiert wie der räumliche Skalenfaktor R. (47)
...Die Planck-Länge variiert wie der räumliche Faktor R. Kombinieren wir (17) und (42), erhalten wir: (48)
m » R
und: (49)
...Das Kepler-Gesetz besagt, dass das Quadrat der Umlaufzeit To2 wie die dritte Potenz Ro3 des Bahnradius variiert. Nehmen wir an, dass dies während des Prozesses unverändert bleibt: (50)
R3 » T2 oder: (51)
R » T2/3
...Dies ist eine einfache Beziehung, die die räumliche Skala R mit der zeitlichen Skala T verknüpft. Kombiniert mit (40) und (48) erhalten wir sofort: (52)
(53)
(54)
und: (55)
(56)
(57)
Die Energien sind konstant (aber nicht die Massen).
Hinweis: Da wir eine zusätzliche Gleichung benötigten, um die Menge der Konstanten, der räumlichen Skala R und der zeitlichen Skala zu definieren, hätten wir anstelle der Hypothese (50) annehmen können, dass mc2 erhalten bleibt: Die beiden Hypothesen sind gleichwertig. Wir finden, dass alle charakteristischen Zeiten wie der zeitliche Skalenfaktor T variieren. Zum Beispiel die Jeans- und Planck-Zeiten: (58)
Die Poisson-Gleichung bereitet kein besonderes Problem: (59)
(60)
wird zu: (61)
Das ist normal, da die Poisson-Gleichung aus der Feldgleichung abgeleitet wird. Gehen wir nun zu den Maxwell-Gleichungen (25) bis (29) über. Mit (35) erhalten wir: (62)
(26) ergibt: (63)
(25) wird zu: (64)
und (28) zu (65)
Die Invarianz dieser Gleichungen ist gewährleistet, wenn: (66)
Angenommen, die elektrische und magnetische Energie sind erhalten: (67)
und kombiniert mit (63), finden wir E = c B.
Um mit dem Rest konsistent zu bleiben, nehmen wir an:
- die Feinstrukturkonstante a ist eine absolute Konstante
- der Bohr-Radius Rb variiert wie der räumliche Skalenfaktor R
- die Streuquerschnitt Q variiert wie R2.
(68)
wir finden: (69)
gauge-elektrische Gesetze.
...Wir können überprüfen, dass die Rydberg-Energie eine absolute Konstante ist, während die Debye-Länge wie R variiert. In diesem Modell, in dem wir einen räumlichen Skalenfaktor R und einen zeitlichen Skalenfaktor T definieren, werden die sogenannten „konstanten“ physikalischen Konstanten als Variablen behandelt, die Invarianz aller physikalischen Gleichungen ist erforderlich und die Energien sind erhalten:
...- Alle charakteristischen Längen variieren wie der räumliche Skalenfaktor R
...- Alle charakteristischen Zeiten variieren wie der zeitliche Skalenfaktor T
...Daraus folgt, dass wir die Evolutionsgesetze präzisieren können, indem wir zu x° = ct zurückkehren und (51) einführen. Das Evolutionsgesetz wird zu: (70)
R = R* » t2/3
...Da alle Parameter miteinander verbunden sind, können wir jeden als Hauptparameter wählen. Wenn wir die Zeit t wählen, wird das allgemeine Evolutionsbild zu: (71)
R » t 2/3 G » t - 2/3 m » m e » t 2/3 h » t c » t - 1/3 r » t - 4/3 v » t - 1/3 e » t 1/3 E » t B » t - 2/3 m o » t 2/3
...Und diese Größen sind mit diesem verallgemeinerten Gauge-Prozess verbunden. Wir können jeden als Hauptparameter wählen (hier: t).
...Wir hätten während dieser Strahlungsära die Dichte r » rr als Hauptparameter wählen können: (72)
Originalversion (Englisch)
twin universe cosmology Matter ghost-matter astrophysics.3 : The radiative era : The problem of the "origin" of the universe.
The problem of the homogeneity of the early universe.(p3)
...The characteristic Schwarzschild length Rs varies like the space scale factor R. The characteristic Jeanslength is : (43)
write : (44)
then : (45)
...The characteristic Jeans length varies like the space scale factor R.
Combining (35) and (42) we get :
(46)
...The Compton s length varies like the space scale factor R. (47)
...The Planck length varies like the space factor R. Combining (17) and (42) we get : (48)
m » R
and : (49)
...The Kepler law asserts that the square of the revolution period To2 varies like the third power Ro3 of the orbit radius. Assume this is unchanged during the process : (50)
R3 » T2 or : (51)
R » T2/3
...This is a simple relation linking the space scale R and the time scale T. Combining to (40) and (48) we get immediatly : (52)
(53)
(54)
and : (55)
(56)
(57)
The energies are constant (but not the masses).
Remark : as we needed one more equation to define the set of constants, space scale R , and Time scale variations, instead the hypothesis (50) we could assume that mc2 is conserved : the two are equivalent. We find that all the characteristic times vary like the time scale factor T. For an example the Jeans and Planck times: (58)
The Poisson equation brings no specific problem : (59)
(60)
becomes : (61)
It is normal, for the Poisson equation comes from the field equation. Now let us return to the Maxwell equations (25) to (29). We use (35) and get : (62)
(26) gives : (63)
(25) transforms into : (64)
and (28) into (65)
The invariance of these equations is ensured if : (66)
Assuming that the electric and magnetic energy are conserved : (67)
and combining to (63) we find E = c B .
Now, in order to be consistent to the rest, assume :
- fine structure constant a is an absolute constant
- Bohr radius Rb varies like the space scale factor R - cross section Q varies like R2.
(68)
we find : (69)
gauge electromagnetic laws.
...We can check that the Rydberg energy is an absolute constant, while the Debye length varies like R. In this model, where we define a space scale factor R, a time scale factor T, so called constants of physics are treated as variables, invariance of all physical equations is required, and energies conserved :
...- All the characteristic lengths vary like the space scale factor R ...- All the characteristic time vary like the tme scale factor T
...As a consequence we can precise the evolution law, returning to x° = ct and introducing (51). The evolution law becomes : (70)
R = R* » t2/3
...As all the parameter are linked we can take anyone as a leading parameter. If we choose the time t , the general evolution scheme becomes : (71)
R » t 2/3 G » t - 2/3 m » m e » t 2/3 h » t c » t - 1/3 r » t - 4/3 v » t - 1/3 e » t 1/3 E » t B » t - 2/3 m o » t 2/3
...And these quantities are linked to this generalized gauge process. We can choose any as a leading parameter (here : t).
...We could choose, during that radiative era, the density r » rr as a leading parameter : (72)