- Vorschläge für hyperspatiale Übertragungsmodelle.
Weicher Szenario:
Angenommen, ein Neutronenstern, nahe der Kritikalität, befindet sich in der Nähe eines Begleitsterns. Dieser sendet ihm Materie (sternares Wind). Wenn die kritischen Bedingungen erreicht sind, bildet sich im Zentrum des Sterns ein kleiner hypertoroidaler Brücke, die die überschüssige Materie schnell in den Zwillingraum abführt. Diese übertragene Materie verhält sich, als hätte ihre Masse sich umgekehrt (da sie sich in einem umgekehrten Zeitmarkenfalt bewegt, siehe Abschnitt 14). Der Neutronenstern stößt sie ab und sie wird schnell in den Raum, in den Zwillingfalt, geschleudert. Dieser Prozess würde die Stabilität des Neutronensterns gewährleisten, da die Brücke sich schließen würde, wenn die Dichte und der Druck im Zentrum ausreichend gering wären. Dieser Vorgang könnte mit Gravitationswellen- und Gammastrahlungsemissionen (Gamma-Blitze) einhergehen.
Härteres Szenario:
Es gibt Paare von Neutronensternen. Es wurde gezeigt, dass ihre Drehbewegung kontinuierlich verlangsamt wird, aufgrund der Energieverluste durch die Emission von Gravitationswellen, sodass sie sich verbinden sollten. Die plötzliche Verschmelzung zweier Neutronensterne würde zu einer Katastrophe (im mathematischen Sinne des Wortes) führen. Die Konstruktion einer vollständigen nicht-stationären Lösung des Systems (115) plus (116) ermögliche die Beschreibung eines solchen Prozesses. Das Folgende ist hypothetisch.
Beachten Sie, dass die vollständige Übertragung von Materie zu einer Konfiguration führen würde, die folgendermaßen aussieht:
(126)
S = - c T* (127)
S* = c T*
Aber, da der Prozess a priori umkehrbar ist, wäre der übertragene Neutronenstern kritisch. Eine Möglichkeit ist eine fast vollständige Übertragung von Materie in den Zwillingraum. Nach Abschluss des Prozesses würde die hypertoroidale Brücke sich schließen, und ein neues Gleichgewicht würde erreicht, das folgendermaßen aussieht:
(128)
S = - c (T - T*)
(129)
S* = c ( T* - T )
Die Größe der fettgedruckten Buchstaben soll die relativen Bedeutungen der Tensorbegriffe anzeigen. Der kleine T stellt die verbleibende Materie dar, die in unserem Falt verbleibt.
Wie könnte es aussehen?
Diese verbleibende Materie würde durch den übertragenen Neutronenstern auf Distanz gehalten (selbstattraktiv, aber die verbleibende Materie abstoßend, aufgrund der Umkehrung seiner Masse), der sich nun im Zwillingraum befindet. Wie in den Referenzen [13], [14], [15] und [21] erklärt:
- Materie zieht Materie an, gemäß dem Newtonschen Gesetz (in der newtonschen Näherung).
- Zwischenmaterie (übertragene Materie) zieht Zwischenmaterie an, gemäß dem Newtonschen Gesetz.
- Materie und Zwischenmaterie stoßen sich gegenseitig ab, gemäß einer „antinewtonschen Regel“.
In unserem Falt würde die verbleibende Materie durch radiative Prozesse abkühlen. Wenn keine Energiequelle in der Nähe existiert, würde ihre Temperatur sich dem kosmischen Hintergrund (3°K) nähern. Sie würde eine Art hohle Schale aus kaltem Gas bilden, die ein (unsichtbares) abstoßendes Objekt umgibt. Siehe Abbildung 17
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Abb.17: Schema der hyperspatialen Übertragung der meisten Materie eines Neutronensterns.
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Wenn diese Idee gültig ist, wären solche kalten Objekte in unserer Galaxie beobachtbar. Vielleicht entsprechen einige Proplyds (kürzlich entdeckt), wenn sie aus kaltem Gas bestehen, solchen verbleibenden Schalen. Natürlich, wenn sie in der Nähe heißer Sterne liegen, könnte ihre Temperatur nicht so niedrig sein. Einige Leute denken, dass Proplyds junge Sterne oder junge Planetensysteme sind, die sich in der Entstehungsphase befinden. Das ist nur eine Vorschlag.
- Kritikalität in einem Neutronenstern.
Sphärisch symmetrische Neutronensterne (ein etwas unrealistisches Modell) werden klassisch durch eine interne Schwarzschild-Geometrie beschrieben, die der bekannten Metrik entspricht:
130)
Die Stabilitätsbedingung ist:
(131)
Wir haben zwei charakteristische Längen. Links: der Schwarzschild-Radius. Rechts: der charakteristische Radius, der mit der internen Lösung verbunden ist. rn wird als Radius eines (konstanten Dichte) Neutronensterns angenommen. Wenn er sich der Kritikalität nähert, entspricht dies Abbildung 18.
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Abb.18: Ein Neutronenstern, der sich der Kritikalität nähert.
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Das Kapitel 14 der Referenz [1] „Die Rolle der Relativität in der Sternstruktur und der gravitativen Kollaps“ präsentiert in Abschnitt 14.1 die TOV-Gleichung (Tolman-Oppeinheimer-Volkov-Modell). Es wird gezeigt, dass wenn:
(132)
der Druck im Zentrum des (sphärisch symmetrischen) Neutronensterns unendlich wird. Dieser kritische Radius ist:
was leicht geringer ist (und entspricht einer kleineren kritischen Masse: zwei Sonnenmassen statt 2,5).
Es zeigt, dass dieser Anstieg des Zentrumdrucks das erste Symptom der Kritikalität ist.
...Die Abbildung 19 zeigt die Entwicklung des Drucks innerhalb eines Neutronensterns für verschiedene Werte des äußeren Radius bis zur Kritikalität, gemäß dem TOV-Modell. Wenn die kritische Masse des Neutronensterns kritisch wird (für einen Wert nahe zwei Sonnenmassen), steigt der Druck bis ins Unendliche.
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Abb. 19: Druck innerhalb eines Neutronensterns (TOV-Modell) für verschiedene Werte des äußeren Radius.
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Die folgenden Kurven basieren weiterhin auf der TOV-Gleichung (stationärer Zustand), sodass sie nicht als korrektes Modell angesehen werden können. Trotzdem scheinen sie zu zeigen, wie schnell die (p = unendlich) Kugel innerhalb des Neutronensterns wachsen könnte, wenn der Radius leicht ansteigt.
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Abb.20: Interne Druckberechnung nach der stationären TOV-Gleichung.
Obwohl grundsätzlich unkorrekt, scheint diese Abbildung zu zeigen, wie schnell die Singularität (p = unendlich) mit einer leichten Massenzunahme wachsen könnte.
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- Ein didaktisches Modell der hypertoroidalen Übertragung.
In der Referenz [16] haben wir eine Lösung für gekoppelte Metriken ( **g , g), die die Geometrien der beiden Faltungen beschreiben, wenn eine konstante Dichte-Kugel in einer Faltung (unsere) vorhanden ist, mit Vakuum außerhalb und wenn der benachbarte Teil des Zwillingraums leer ist. Es wurde gezeigt, dass die lokalen skalaren Krümmungen konjugiert sind durch:
(133)
R = - R
Ein (grobes) Modell einer Masse, umgeben von leerem Raum, ist ein stumpfer Kegel (angenommen, die Teilchen folgen den Geodäten dieser Fläche. Siehe die Website). Sein stumpfer Teil ist ein Teil einer Kugel, dessen Krümmungsdichte konstant ist. Der Rest ist ein Teil eines Kegels, eine euklidische Fläche, dessen lokale Krümmungsdichte null ist.
Abb.21a: Klassischer stumpfer Kegel (stumpfer „posicone“).
Abb.21b: Stumpfer posicone mit konjugierter „Zwillinggeometrie“: ein „stumpfer negacone“ (R = - R)*
Der konjugierte Raum wurde dann als stumpfer „negacone“ dargestellt, der um eine Pferdesattel gebaut wurde, dessen konstante Krümmungsdichte negativ ist, umgeben von einem Teil des „negacone“, einer euklidischen Fläche.
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Abb. 22: Die beiden Faltungen sind durch einen kegelförmigen Punkt verbunden (unendliche Krümmungsdichte)
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Druck ist eine Energie-Dichte pro Volumeneinheit. Wenn wir diesen Druck durch die lokale Krümmungsdichte darstellen, erscheint bei Erreichen der kritischen Bedingungen (unendlicher Druck im Zentrum des Sterns) ein kegelförmiger Punkt (ein Punkt mit unendlicher Krümmungsdichte), und die beiden Faltungen verbinden sich.
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Abb.23: Erscheinung eines Halskreises.
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Dann wächst der kleine Durchgang in der Größe, was eine Änderung der geometrischen Konfiguration verursacht.
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Abb.24-a : der sich vergrößert.
Abb.24-b : Die zweite Faltung wird flach.
Abb.24-c : Die zweite Faltung wird ein „posicone“.
Abb.24-d : Symmetrische Konfiguration: zwei abgeschnittene posicones, die entlang eines Kreises verbunden sind
Bild der Schwarzschild-Geometrie: das symmetrische „Diabolo“
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In einem symmetrischen Prozess, der der vollständigen Übertragung von Materie (positiver Krümmung) in den Zwillingraum entspricht, würde die Mitte einem Paar abgeschnittener Kegel entsprechen, die entlang eines Kreises verbunden sind. Dies entspricht der „Schwarzschild-Lösung“.
Abb.24-e : Die erste Faltung wird flach.
Abb. 24-f : Die erste Faltung F wird ein „negacone“.
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Wir können die Serie vervollständigen und einen Prozess der „Krümmungsaustausch“ zwischen zwei Flächen illustrieren.
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Abb.24-g : Der Krümmungsaustausch geht weiter.
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Abb.24-h : Der Krümmungsaustausch geht weiter.
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Abb.24-i : Der Krümmungsaustausch geht weiter.
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Abb.24-j : Punktberührung, kurz vor der Trennung.
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Abb.24-k : Ende des Krümmungsaustauschs.
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