- Vorschläge
für hyperspatiale Transfermodelle.
Weiches
Szenario:
Angenommen, ein Neutronenstern nahe der Kritizität befindet sich in der Nähe eines Begleitsterns. Dieser letztere sendet ihm Materie (Sternwind). Wenn die kritischen Bedingungen
erreicht sind, würde sich eine kleine hypertoroidale Brücke im Zentrum des Sterns bilden,
die die überschüssige Materie rasch in den Zwillingsraum evakuieren würde. Diese
transferierte Materie verhält sich, als wäre ihre Masse invertiert worden (denn sie bewegt sich in
einer umgekehrten Zeitmarker-Falte F*, siehe Abschnitt 14). Der Neutronenstern stößt sie ab
und sie wird rasch im Raum, in der Zwillingsfalte, versprüht. Dieser Prozess würde
die Stabilität des Neutronensterns gewährleisten, denn die Brücke würde sich schließen, wenn
die Dichte und der Druck in ihrem Zentrum ausreichend reduziert sind. Dies könnte mit Gravitations-
wellen und Gammastrahlenemissionen (Gammablitzen) einhergehen.
Hartes
Szenario:
Es existieren Paare von Neutronensternen. Es wurde gezeigt, dass ihre Rotationsbewegung
kontinuierlich verlangsamt wurde, aufgrund von Energieverlust durch Gravitationswellenemission,
sodass sie verschmelzen sollten. Die abrupte Verschmelzung zweier Neutronensterne würde
zu einer Katastrophe werden (einschließlich der mathematischen Bedeutung des Begriffs). Der Aufbau
einer vollständigen instationären Lösung des Systems (115) plus (116) würde eine
Beschreibung eines solchen Prozesses liefern. Das Folgende ist konjektural.
Man beachte, dass der vollständige Transfer von Materie zu einer Konfiguration führen würde, die folgendem entspricht:
(126)
S
= - c T*
(127)
S*
= c T*
Da der Prozess a priori reversibel ist, wäre der transferierte Neutronenstern
kritisch. Eine Möglichkeit ist ein nahezu vollständiger Transfer von Materie in den Zwillings-
raum. Nach Beendigung des Prozesses würde sich die hypertoroidale Brücke schließen und ein neues
Gleichgewicht erreicht werden, entsprechend:
(128)
S
= - c (T - T*)
(129)
S*
= c ( T* - T )
Die Größe der fetten Buchstaben soll die relativen Wichtigkeiten der
Tensor-Terme zeigen. Das kleine T soll die Restmaterie darstellen,
die in unserer Falte bleibt.
Wie könnte
das aussehen?
Diese Restmaterie würde durch das transferierte Neutron (selbst
anziehend, aber die Restmaterie abstoßend, aufgrund der Inversion seiner Masse)
auf Abstand gehalten, das sich nun im Zwillingsraum befindet. Wie in den Referenzen [13], [14], [15]
und [21] erklärt:
-
Materie
zieht Materie an, durch das Newtonsche Gesetz (in Newtonscher Näherung). -
Zwillings-
materie (transferierte Materie) zieht Zwillingsmaterie an, durch das Newtonsche Gesetz. -
Materie
und Zwillingsmaterie stoßen sich ab, durch ein "Anti-Newtonsches Gesetz".
In unserer Falte würde die Restmaterie durch Strahlungsprozesse abkühlen. Wenn keine Energie-
quelle in ihrer Nähe existiert, würde ihre Temperatur gegen die des kosmischen Hintergrunds
(3°K) streben. Es würde sich eine Art hohle Schale aus kaltem Gas bilden, die ein (unsichtbares)
abstoßendes Objekt umgibt. Siehe Abbildung 17
Abb.17 :
Schema des hyperspatialen Transfers des Großteils der Materie eines Neutronensterns.
Wenn diese Idee gut ist, wären solche kalten Objekte in unserer Galaxie beobachtbar. Vielleicht
könnten einige Proplyden (kürzlich entdeckt), wenn sie aus kaltem Gas bestehen, solchen Rest-
schalen entsprechen. Natürlich, wenn sie sich in der Nähe heißer
Sterne befinden, könnte ihre Temperatur nicht so niedrig sein. Manche Leute denken, Proplyden seien
junge Sterne oder junge Planetensysteme, die einen Bildungsprozess durchlaufen. Dies
ist nur ein Vorschlag.
18)Kritizität in einem Neutronenstern.
Kugelsymmetrische
Neutronensterne (ein etwas unrealistisches Modell) werden klassisch durch
eine innere Schwarzschild-Geometrie beschrieben, entsprechend der bekannten Metrik:
130)
Die Stabilitäts-
bedingung ist:
(131)
Wir haben zwei charakteristische Längen. Links: der Schwarzschild-Radius. Rechts:
der charakteristische Radius, der mit der inneren Lösung verbunden ist. rn soll
der Radius eines (konstanter Dichte) Neutronensterns sein. Wenn er zur Kritizität tendiert,
entspricht dies Abbildung 18.
Abb.18 :
Ein Neutronenstern, der zur Kritizität tendiert.
Das Kapitel 14 der Referenz [1] "Die Rolle der Relativität in der Sternstruktur
und im Gravitationskollaps" stellt in Abschnitt 14.1 die TOV-Gleichung (Tolman-Oppenheimer-Volkov-
Modell) vor. Es wird gezeigt, dass wenn:
(132)
der Druck
im Zentrum des (kugelsymmetrischen) Neutronensterns unendlich wird.
Dieser kritische Radius ist:
der etwas geringer ist (und einer kleineren kritischen Masse entspricht: zwei Sonnenmassen,
statt 2,5).
Es zeigt, dass dieser Anstieg des zentralen Drucks das erste Symptom der Kritizität ist.
...Die
Abbildung 19 zeigt die Werteentwicklung des Drucks im Inneren eines Neutronensterns,
für verschiedene Werte des Außenradius, bis zur Kritizität, mittels TOV-Modell.
Wenn die kritische Neutronenmasse kritisch wird (für einen Wert nahe 2 Sonnen-
massen), steigt der Druck bis ins Unendliche.
Abb. 19
: Druck im Inneren eines Neutronensterns (TOV-Modell) für verschiedene Werte des Außen-
radius.
Die folgenden Kurven basieren noch auf der (stationären) TOV-Gleichung, sodass sie
nicht als korrektes Modell betrachtet werden kann. Jedenfalls scheint sie anzuzeigen, wie schnell
die (p = unendlich) Kugel im Inneren des Neutronensterns wachsen könnte, wenn der Radius
leicht zunimmt.
Abb.20 :
Innerer Druck berechnet nach der stationären TOV-Gleichung.
Obwohl grundsätzlich
unkorrekt, scheint dies zu zeigen, wie schnell die Singularität (p = unendlich)
mit leichter Massenzunahme wachsen könnte.
- Ein
didaktisches Modell des hypertoroidalen Transfers.
In Referenz [16] präsentierten wir eine gekoppelte Metriken-Lösung ( g , g*),
die die Geometrien der beiden Falten beschreibt, wenn eine Kugel konstanter Dichte in einer Falte (unserer) vorhanden ist, mit Vakuum außerhalb, und wenn der angrenzende Teil des Zwillingsraums leer ist. Es wurde gezeigt, dass die lokalen Skalarkrümmungen durch folgendes konjugiert waren:
(133)
R* = - R
Ein (grobes)
Modell einer von Leere umgebenen Masse ist ein stumpfer Kegel (unter der Annahme, dass Teilchen
den Geodäten dieser Oberfläche folgen. Siehe die Website). Sein stumpfer Teil ist ein
Teil einer Kugel, deren Krümmungsdichte konstant ist. Der Rest ist ein Teil
eines Kegels, einer euklidischen Oberfläche, deren lokale Krümmungsdichte null ist.
Abb.21a
: Klassischer stumpfer Kegel (stumpfer "Posikone").
Abb.21b
: Stumpfer Posikone mit konjugierter "Zwillingsgeometrie" : ein "stumpfer Negakone(R* = - R)
Der konjugierte Raum wurde dann als ein stumpfer "Negakone" dargestellt, aufgebaut
um einen Pferdesattel, dessen konstante Krümmungsdichte negativ ist, umgeben
von einem Teil eines "Negakone", einer euklidischen Oberfläche.
Abb. 22:
Die beiden Falten werden durch einen konischen Punkt (unendliche Krümmungsdichte) verbunden
Druck ist eine Energiedichte pro Volumeneinheit. Wenn wir diesen Druck
durch lokale Krümmungsdichte darstellen, erscheint beim Erreichen der kritischen Bedingungen (unendlicher
Druck im Zentrum des Sterns) ein konischer Punkt (der ein Punkt unendlicher Dichte-
krümmung ist), und die beiden Falten werden verbunden.
Abb.23 :
Erscheinen eines Kehlkreises.
Dann wächst
die kleine Passage in ihrer Größe, was mit einer Modifikation des geometrischen
Entwurfs einhergeht.
**Abb.24-a
: die vergrößert wird.
Abb.24-b
: Die zweite Falte wird flach.
Abb.24-c
: Die zweite Falte wird ein "Posikone".
Abb.24-d
: Symmetrische Konfiguration : zwei abgestumpfte Posikonen, entlang eines Kreises verbunden
Bild der Schwarzschild-Geometrie : Der symmetrische "Diabolo"**
In einem symmetrischen Prozess, entsprechend dem vollständigen Transfer von Materie (positiver
Krümmung) in den Zwillingsraum, würde die Halbzeit zwei abgestumpften
Kegeln entsprechen, die entlang eines Kreises verbunden sind. Dies würde der "Schwarzschild-
Lösung" entsprechen.
**
Abb.24-e
: Die erste Falte wird flach.
Abb. 24-f
: Die erste Falte F wird ein "Negakone".**
Wir können
die Serie vervollständigen und einen Prozess des "Krümmungsaustauschs"
zwischen zwei Oberflächen illustrieren.
Abb.24-g
: Der Krümmungstransfer setzt sich fort.
Abb.24-h
: Der Krümmungstransfer setzt sich fort.
Abb.24-i
: Der Krümmungstransfer setzt sich fort.
Abb.24-j
: Punktueller Kontakt, kurz vor der Trennung.
Abb.24-k
: Ende des Krümmungstransfers.