cosmología de los universos gemelos Cosmología de los universos gemelos (p 8)
La invariancia de la ecuación de Schrödinger está garantizada si:
(56)
La ecuación de Boltzmann es invariante si:
(57)
La ecuación de Poisson para la gravedad no presenta ningún problema particular y se convierte simplemente en (58)
A partir de las ecuaciones de Maxwell, obtenemos:
(59)
(60)
lo cual es coherente con la definición de un campo eléctrico debido a una carga eléctrica.
A partir de la ecuación de Einstein, como se indicó anteriormente, obtenemos:
(61) G » c²
De lo contrario, la ecuación ya no es sin divergencia.
Si las cantidades:
(62) h , m , c , G, R , T
obedecen a estas relaciones, no será posible evidenciar sus variaciones en ningún experimento en laboratorio.
Entonces, ¿qué?
A partir de (57), obtenemos inmediatamente:
(63)
lo cual no es otra cosa que la longitud característica de Schwarzschild, por lo tanto:
(64) Rs » R
Examinemos ahora la longitud de Jeans:
(65)
donde:
(66)
(66b)
(66t)
(67)
Combinando las ecuaciones (56) y (57), obtenemos:
(67b)
(68)
La longitud de Compton varía como R:
(69)
La longitud de Planck es:
(70)
(70b)
El tiempo de Planck es:
(71)
El tiempo de Jeans es:
(72)
Combinando (61) y (63), obtenemos:
(73)
La variación de las constantes no conserva la masa.
Si conservamos el número de especies, la densidad de masa r obedece a:
(74)
...La misma ley para la contribución rr de la radiación a la densidad r. La conservación de la energía radiativa da:
(75) pr R³ = constante
Entonces:
(76)
