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Descripción geométrica
de la antimateria de Dirac.
...Vemos
que l = - 1 cambia los signos de las ci, lo que
corresponde a una conjugación de carga, una simetría C.
Este grupo da
una descripción geométrica de la antimateria según Dirac (antimateria de energía positiva y masa positiva).
...Por
supuesto, la simetría C no cambia el fotón, pues todas sus cargas son
básicamente cero. Se identifica con su propia antipartícula.
Descripción geométrica de la antimateria de Feynmann.
...Se
supone que esta es PT-simétrica. ¿Cómo introducir la simetría PT en
el grupo?
Véase:
J.P.Petit y P.Midy: "Geometrización de la materia y la antimateria mediante
la acción coadjunta de un grupo sobre su espacio de momentos. 3: Descripción geométrica
de la antimateria de Dirac. Una primera interpretación geométrica de la antimateria
según Feynmann y el llamado teorema CPT". Geometrical Physics B, 3
, 1998.
La modificación subsiguiente
del grupo es la siguiente:
(388)
...Se
convierte en un grupo de ocho componentes, pues la parte ortocrona de Lorentz tiene
dos componentes conexas, de modo que 2 x 2 x 2 = 8.
Significa que añadimos
los elementos anticronos:
(389)
Arriba: añadimos los elementos anticronos
al grupo.
Abajo: añadimos el correspondiente
medio sector del espacio de momentos correspondiente a movimientos de energía negativa.
En una palabra: ampliamos
el campo de juego, que se convierte en:
(390)
En (388) vemos que
los elementos ( m = - 1 ) invierten el espacio-tiempo, logran
la simetría PT y corresponden a:
(391)
Lst
= - Ln
Lt
= - Ls
Tenemos las siguientes simetrías en el espacio de momentos:
(392)
El cálculo de la
acción coadjunta del grupo (388) sobre su momento da:
(393)
...Se
vuelve fácil examinar el impacto de cada componente sobre el momento y el movimiento.
Consideraremos un movimiento y un momento de referencia J+1
, referidos a materia de energía positiva (el impacto sobre los fotones de energía positiva
se analizará en una segunda etapa). El sector del grupo en el que se elige
el elemento aparecerá en gris.
A continuación, los movimientos de
la materia ordinaria.
l =
+1 m
= +1
l m
= +1
Las cargas no cambian. El movimiento M2 se refiere a (E>0), masa
positiva, materia ortocrona.
(394)
Movimientos de la materia
ordinaria. Acción de los elementos ortocronos del grupo, con l = 1**.**
Cargas sin cambio.
(395)
Acción coadjunta
de un elemento ( l = -1
; m = 1 ) del grupo sobre el momento
asociado al movimiento de la materia normal: el nuevo movimiento corresponde
a la antimateria de Dirac.
...El
elemento se toma del sector gris. Corresponde a un "antielemento",
que transforma la materia en antimateria: l = - 1 invierte los signos de las
dimensiones adicionales, que es nuestra definición geométrica de la antimateria.
