Geometrización
de la materia y la antimateria mediante
acción coadjunta
de un grupo sobre su espacio de momentos. 1 :
Cargas
como componentes escalares adicionales del momento de un grupo que actúa sobre un
espacio de 10 dimensiones.
Definición geométrica
de la antimateria. (p4)
3) Una descripción de los números cuánticos como componentes
del momento de un grupo extendido.
El grupo de Poincaré puede extenderse tantas veces
como se quiera. Hagámoslo seis veces. Entonces obtenemos:
(46)
...Este grupo de dos componentes
(debido a las dos componentes del grupo de Lorentz ortocrono Lo) actúa sobre un
espacio de diez dimensiones:
{ z 1
, z 2
, z 3
, z 4
, z 5
, z 6,
x , y , z , t }
es decir, espacio-tiempo ( x , y , z , t )
más seis dimensiones adicionales
{ z 1
, z 2, z
3 , z 4
, z 5 ,
z 6 }
El momento se convierte en:
(47)
Jpe = { c
1, c 2,
c 3, c
4, c 5,
c 6, Jp
}
donde Jp representa la expresión clásica
del momento del grupo de Poincaré.
La acción coadjunta es:
(48)
Todos estos escalares adicionales se conservan y los identificamos
con los siguientes números cuánticos clásicos:
(49)
c 1
= q (carga eléctrica)
c 2
= cB (carga bariónica)
c 3
= cL (carga leptónica)
c 4
= cm (
carga muónica)
c 5
= ct (
carga taónica)
c 6
= v (coeficiente
giromagnético)
Damos a cada uno de los cinco primeros números tres valores posibles:
{ -1 , 0 , +1 )
El valor del factor giromagnético v
depende de la partícula considerada.
...Se supone que el espacio de momentos es
un continuo, pero se asume que valores discretos de algunas componentes
corresponden a partículas reales, del mundo de la física. Entonces obtenemos una descripción
de las partículas elementales en términos de órbitas del grupo. Podemos escribir el momento:
(50)
Jpe = { q , cB
, cL , cm
, ct ,
v , Jp
}
Jj
= { 0 , 0 , 0 , 0 , 0 , 0 , Jp
} : fotón
Jp = { 1 , 1 , 0 , 0 , 0 , vp
, Jp } : protón
Jn = { 0 , 1 , 0 , 0 , 0 , vn
, Jp } : neutrón
Je = { -1 , 0 , 1 , 0 , 0 , ve
, Jp } : electrón
Jne
= { 0 , 0 , 1 , 0 , 0 , vne
, Jp } : neutrino electrónico
Jnm
= { 0 , 0 , 0 , 1 , 0 , vnm
, Jp } : neutrino m
Jnt
= { 0 , 0 , 0 , 0 , 1 , vnt
, Jp } : neutrino t
......
Transformamos una partícula en la antipartícula correspondiente
mediante la conjugación de carga (simetría C). Las cargas del fotón son todas
cero, de modo que se identifica con su antipartícula.
