Geometrización
de la materia y la antimateria mediante
acción coadjunta
de un grupo sobre su espacio de momentos. 3:
Descripción
geométrica de la antimateria de Dirac.
Una primera
interpretación geométrica de la antimateria
según Feynmann y el llamado teorema CPT. (p2)
sectores de energías negativas.
.
.
Fig.2: Simetrías subsiguientes
.
.
Fig.3): El grupo de los ocho componentes
sus espacios de momentos y de movimiento.
...Se vuelve fácil examinar
el impacto de cada componente sobre el momento y el movimiento. Consideraremos un
movimiento y un momento de referencia J+1
, referidos a materia de energía positiva (el impacto sobre los fotones de energía positiva
se analizará en una segunda etapa). El sector del grupo en el que se elige
el elemento será gris.
A continuación, los movimientos de la materia ordinaria.
l = +1 m
= +1
l
m = +1
Las cargas no cambian. El movimiento M2
se refiere a (E>0), masa positiva, materia orócrona.
.
Fig.4: Movimientos de
la materia ordinaria.
Acción de los elementos orócronos del grupo, con l
= 1**.
Cargas sin cambios.
Fig. 5:
Acción coadjunta de un elemento** ( l
= -1 ; m = 1 ) del grupo sobre el momento asociado al
movimiento de la materia normal: el nuevo movimiento
corresponde a la antimateria de Dirac.
...En la figura 5 la línea
M1 representa el movimiento de la materia normal y orócrona. Representamos
líneas rectas porque nuestro grupo no tiene en cuenta los campos de fuerza, como
el campo gravitatorio o electromagnético. Solo rige el comportamiento
de partículas aisladas, puntos materiales cargados.
...Elegimos un elemento en
la zona gris, correspondiente a una matriz ( l
= -1 ; m = 1 ).
El valor ( l = - 1 ) cambia los signos de todos los zi. Se vuelven negativos. La nueva trayectoria está en el segundo sector,
correspondiente a la antimateria. Como l
m = - 1 las cargas se
invierten. Pero como el tiempo no se invierte, la energía y la masa de la partícula
siguen siendo positivas. Esta es una descripción geométrica de la antimateria (orócrona)
según Dirac.
