Geometrización de la materia y la antimateria mediante la acción coadjunta de un grupo sobre su espacio de momentos. 3: Descripción geométrica de la antimateria de Dirac. Una primera interpretación geométrica de la antimateria
según Feynmann y el llamado teorema CPT. (p3)
...Hay que explorar dos sectores más. En el tercero examinamos el impacto del elemento (l = -1; m = -1) sobre el momento y el movimiento.
...(l = -1) invierte el {zi}. Según nuestra definición geométrica, este nuevo movimiento corresponde a la antimateria, pues tiene lugar en el segundo sector del espacio {z1, z2, z3, z4, z5, z6, x, y, z, t}.
(m = -1) da una simetría PT, invierte los signos de (x, y, z, t)
...Pero (l m = +1) mantiene las cargas sin cambios. Esto es "antimateria PT-simétrica", de modo que es una descripción geométrica de la antimateria según Feynmann.
...Pero el grupo pertenece al sector anticrono, de modo que (acción coadjunta) la energía y la masa de la partícula se invierten.
...El objeto PT-simétrico no se identifica completamente con la antimateria de Dirac, pues cambia el signo de la masa. Si tales partículas existen, pueden producir una aniquilación completa con partículas de masa positiva.
.
Fig. 6: Los elementos ( l= -1; m = -1) transforman el movimiento de la materia normal en movimiento de antimateria (simetría z) del objeto PT-simétrico, retrocediendo en el tiempo.
Descripción geométrica de la visión de Feynmann de la antimateria.
No se identifica completamente con la de Dirac: masa negativa y energía negativa.
Los últimos elementos corresponden al sector (l= 1; m = -1)
(l = 1) --- > el movimiento sigue en el sector de la materia:
sin simetría z.
(m = -1) va con una simetría PT. La partícula retrocede en el tiempo.
(l = -1): simetría C. Las cargas se invierten.
...Esto es materia CPT-simétrica, de modo que corresponde a una interpretación geométrica del llamado "teorema CPT", que afirma que el CPT-simétrico de una partícula debería ser idéntico a esa partícula. Eso no es cierto. Este movimiento corresponde a un movimiento anticrono. La partícula retrocede en el tiempo, de modo que (acción coadjunta) su masa y su energía se vuelven negativas.
Si existen partículas CPT-simétricas y colisionan con una partícula normal, se produce una aniquilación completa.
.
Fig.7: Caso ( l = 1; m = -1). Corresponde a la simetría CPT.
Pero la acción coadjunta da masa y energía negativas.
El CPT-simétrico de una partícula de materia es una partícula de materia, pero con masa negativa.
...Ahora, examinemos el impacto sobre el movimiento y el momento de los fotones. La simetría z no tiene impacto sobre ello: no hay "antifotón". Como todas las cargas del fotón son cero, no lo cambia. Es idéntico a su antipartícula.
...La acción coadjunta de los componentes ortocronos modifica el movimiento y el momento del fotón, pero mantiene su energía sin cambios. Véase la figura 8.
.
Fig. 8: Acción coadjunta de los elementos ortocronos
sobre el movimiento y el momento del fotón.
.
Fig.9: La acción coadjunta de los elementos anticronos sobre el movimiento y el momento del fotón,
invierte la energía del fotón: viaja hacia atrás en el tiempo.
