이중 우주론

이중 우주론 이중 우주론 (p 3)
4) 역 중력 렌즈

...중력 렌즈 문제는 재검토되어야 한다. 이전 논문 [1]에서 제안한 바와 같이, 본 모델에서는 은하의 고립이 주로 이중 접점에 위치한 주변 반대물질의 작용에 의해 발생하며, 이는 강한 질량 부족 효과를 설명하기 위해 필요하다. 수치 시뮬레이션은 반대물질의 껍질로 둘러싸인 은하에 대한 설명을 제공했다 [1]. 그림 7을 참조하라.

그림 7: 2차원 수치 시뮬레이션을 통해 주변 반대물질의 작용으로 인해 고립된 질량의 집중.

...이 고립 효과의 확인을 위해, 시스템에서 반대물질을 제거하면 중심 물체가 즉시 흩어진다. 이 그림은 주로 주변 껍질에 초점을 맞추고 있지만, 모든 주변 반대물질이 이 고립 효과에 기여하므로, 우리는 그림 8에 제안된 바와 같이 은하가 반대물질의 어떤 종류의 구멍 속에 매립되어 있다고 단순화하여 표현할 수 있다. 이 고립 효과의 강도는 명백히 반대물질 분포의 밀도 r*에 따라 달라지며, 이 밀도는 r보다 최소 10배 이상이어야 한다.

그림 8: 반대물질 구름 속에 매립된 은하 (은하와 반대물질은 서로를 밀어낸다)

...전통적으로 물질은 광자를 "끌어당기고" 중력 렌즈를 생성한다. 양의 점질량이 존재할 때 광자의 경로는 곡선이 되며, 이는 Schwarzschild 해를 통해 계산할 수 있다:

(3)

...m은 적분 상수라는 점에 주의하라. 약한 장과 천천히 움직이는 물체에 대해, 메트릭 텐서의 goo 항을 중력 포텐셜 Y와 연결할 수 있다:

(4)

질량 M에 의한 중력 포텐셜은:

(5)

질량 M이 양이든 음이든 상관없이 성립한다. M이 음수이면, 이는 테스트 입자를 밀어낸다. 그러면

(6)

따라서

(7)

M이 양수일 경우, Schwarzschild의 특성 길이는 (8)

...위에서 지적했듯이, m은 Schwarzschild 해에서의 적분 상수에 불과하다. m < 0을 선택하면, 관련된 질량 M은 음수가 된다. 우리는 다음을 통해 양의 특성 길이( Schwarzschild 반지름 Rs)를 정의할 수 있다:

(9)

극좌표계에서의 경로는 다음과 같다:

(10)

참조 [10], 203페이지. 광자에 대해, 영지오데식을 따르면 다음과 같은 결과를 얻는다:

(11)

j는 이 평면 경로의 극각이다. u = 1/r

양의 질량(M > 0; m > 0)은 양의 중력 렌즈를 생성한다:

그림 9: 전통적인(양의) 중력 렌즈

...한 접점에 위치한 테스트 입자에 대해, 인접한 접점에 위치한 질량은 반발적인 음의 질량(M < 0; m < 0)처럼 작용하여 음의 렌즈 효과를 생성한다:

그림 10: 음의 질량에 의해 발생하는 음의 렌즈 효과 ** ** 이 이중곡선 경로는 플라즈마 물리학 전문가들에게 익숙한 경로이다 (전자-전자 또는 양성자-양성자 산란)