이중 우주론
이중 우주론 (p 9)
10) 우주적 시야 문제.
...전통적으로 우주적 시야는 ct로 정의되며, 이로 인해 역설이 발생한다. 관측된 우주는 대규모에서 매우 균일하다. 만약 특성 거리 R(t) (예: 입자들 간 평균 거리)를 시야와 비교하면 다음과 같다: 도 17: 에인슈타인-데 시터 모델에서 우주의 특성 길이의 진화와 우주적 시야의 비교.
현재 모델에서 우주적 시야는 다음과 같은 적분이 된다:
(87)
도 18: 현재 모델에서 우주의 특성 길이 R의 진화와 우주적 시야의 비교. 이들은 시간에 따라 동일한 변화를 보인다.
...우주가 처음부터 균일했다면, 항상 존재하는 충돌 과정은 이 균일성을 유지하려 한다. 만약 처음부터 균일하지 않았다면, 이 과정은 이를 평활하게 만든다. 이는 인플레이션 이론의 대안이다.
...R » t2/3 사이의 이 법칙은 확장 과정으로 간주되어서는 안 되며, 물리 상수의 장기적 변화, 즉 측도 과정의 결과로 보아야 한다. 이 과정의 유일한 관측 가능한 효과는 적색편이이다.
11) 로버트슨-워커 기하학과의 연관성.
이 모든 것은 다음 비표준적인 우주 시간 정의를 주면 (34) 해법과 호환된다:
(88)
상수의 차원은: (88b)
표준적인 우주 시간 정의에서
t = 상수 × x° (x° = ct)로 주어질 때, 상수의 차원은
(88t)
12) 엔트로피를 더 나은 시간 표지자로.
...바리온당 엔트로피의 세부 계산, 즉
(89)
여기서 f는 속도 분포 함수로, 이전 논문에서 "변수 상수"와 함께 제시되었다. 참고: [13], 2절. ...결과적으로 우리는 다음과 같이 얻었다:
(90)
...R(t)가 t에 대한 증가 함수라면, 우주 엔트로피는 우주 시간과 같이 증가한다. 실험실에서 우리는 일반적으로 엔트로피를 시간과 연관시키고, 제2법칙에 따라 엄밀히 등엔트로픽 현상은 불가능하다고 생각한다. 우리는 시간의 흐름이 엔트로피 변화에 의존한다고 본다. 전통적인 모델에서는 이러한 시간의 극적인 변화가 엔트로피 변화와 무관하다는 점이 약간의 역설로 여겨진다. 현재 모델에서는 시간 t가 0에 가까워질수록 s가 -∞로 간다.
...우리는 s = 상수 × Log t를 얻는다. 엔트로피 측정을 바꾸고(상수 값 변경) 다음과 같이 쓰면:
(91)
다음과 같이 얻는다:
(92) dt = 3/2 t ds
로버트슨-워커 메트릭으로 돌아가자.
(92b)
R = 3/2 ct로 주어지면,
(93)
엔트로피와 공간 변수의 표현에서 메트릭은 동형 평면이 되며, 다음과 같이 얻는다:
그림 19: 우주의 곡률 반경 R이 엔트로피에 따라 어떻게 변화하는지.
...전통적인 설명 (t, s)에서, t가 0에 가까워질수록 입자의 속도가 c에 가까워지기 때문에 물리학자는 물리적 시계를 정의하는 데 어려움을 겪는다. "변수 상수 우주 모델"에서는 바리온당 엔트로피 (99)가 더 이상 일정하지 않으며, 우주의 사건을 끊임없이 설명한다. (s, s) 설명에서는 우주의 기원 문제는 사라진다. 또한, 위치와 속도를 포함한 위상공간에서 우주를 설명하면, 관련된 특성 초부피 R³c³가 t와 같이 변화함을 발견한다.