우주 쌍둥이의 우주론 (p 9)
- 우주적 시야 문제.
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전통적으로 우주적 시야는 ct로 정의되며, 이는 역설을 야기한다. 관측된 우주는 대규모에서 매우 균일하다. 만약 특성적인 거리 R(t) (예: 입자들 간의 평균 거리)를 시야와 비교하면 다음과 같은 결과를 얻는다:
그림 17: 에인슈타인-데 시터 모델에서 우주의 특성적 길이의 진화와 우주적 시야의 비교.
현재 모델에서 우주적 시야는 다음과 같은 적분이 된다:
(87)
그림 18: 현재 모델에서 우주의 특성적 길이 R의 진화와 우주적 시야의 비교. 이들은 시간에 따라 동일한 변화를 보인다.
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우주가 초기에 균일했다면, 항상 존재하는 충돌 과정은 이 균일성을 유지하려 한다. 만약 초기에 균일하지 않았다면, 이 과정은 균일성을 유지하려 한다. 이는 인플레이션 이론의 대안이 된다.
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R과 t의 관계식
» t 2 / 3
는 확장 과정이 아니라 물리 상수의 장기적 변화에 따른 결과, 즉 게이지 과정으로 간주되어야 하며, 관측 가능한 유일한 효과는 적색편이이다.
- 로버트슨-워커 기하학과의 연관성.
이 모든 내용은 다음 비표준적인 우주 시간 정의를 주어진다면 식 (34)와 일치한다:
(88)
상수의 차원은:
(88b)
표준적인 우주 시간 정의에서
t = 상수 × x° (x° = ct)
의 경우 상수의 차원은:
(88t)
- 엔트로피를 더 나은 시간 표지자로.
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바리온당 엔트로피의 상세한 계산, 즉:
(89)
여기서 f는 속도 분포 함수이며, 이는 이전 논문에서 "변수 상수"와 함께 제시되었다. 참고 [13], 2절.
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결과적으로 우리는 다음과 같이 얻었다:
(90)
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R(t)가 t에 대한 증가 함수라면, 우주 엔트로피는 우주 시간과 같이 증가한다. 실험실에서 우리는 일반적으로 엔트로피를 시간과 연관시키며, 제2법칙에 따라 엄밀히 등엔트로픽 현상은 불가능하다고 생각한다. 우리는 시간의 흐름이 엔트로피 변화에 의존한다고 본다. 전통적인 모델에서는 시간의 극단적인 변화가 엔트로피 변화가 전혀 없음을 보이는 것은 약간의 역설이다. 현재 모델에서는 시간 t가 0에 가까워질수록 s가 -∞에 가까워진다.
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우리는 s = 상수 × Log t라고 한다. 엔트로피 측정을 바꾸고(상수의 값 변경) 다음과 같이 쓰면:
(91)
다음과 같은 결과를 얻는다:
(92)
dt = 3/2 t ds
로버트슨-워커 메트릭으로 돌아가자.
(92b)
R = 3/2 ct로 하면 다음과 같다:
(93)
엔트로피와 공간 변수의 표현에서 메트릭은 등각 평면이 되며, 다음과 같은 결과를 얻는다:
그림 19: 우주의 곡률 반경 R이 엔트로피에 따라 어떻게 변화하는지.
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전통적인 설명 (t, s)에서, t가 0에 가까워질 때 물리학자는 입자들의 속도가 c에 가까워지기 때문에 물리적 시계를 정의하는 데 어려움을 겪는다. "변수 상수 우주 모델"에서는 바리온당 엔트로피 (99)가 더 이상 상수가 아니며, 우주의 사건을 끊임없이 설명한다. (s, s) 설명에서는 우주의 기원 문제는 사라진다. 또한, 위치와 속도를 포함한 위상공간에서 우주를 설명하면, 관련된 특성적인 초부피 R³c³가 t에 비례하여 변화함을 발견한다.