Kosmologie van tweelinguniversa (p 11)
- Het probleem van lichtemissie
...
Stel dat de energieproductie van lichtbronnen plaatsvindt via botsingen. De botsingsfrequentie kan als volgt worden geschreven:
(103)
n is de deeltjesdichtheid, Q de botsingsdoorsnede en v de thermische snelheid. Stel dat al deze grootheden ons stel van relaties volgen, dat wil zeggen:
(104)
hetgeen geeft:
...
Stel nu dat de karakteristieke hoeveelheid energie Ei voor deze energieproductiereactie varieert als R(t).
De emissiesnelheid van energie varieert dan als:
(105)
...
Zo zou de emissiesnelheid in het verleden hoger zijn geweest. Aangezien in dit model de energie behouden blijft tijdens de vlucht van het foton, zou de ontvanger een hogere helderheid meten, die zou variëren als (1+z)1/2.
...
Als we de gegevens bekijken die door Barthel en Miley zijn gepresenteerd, en Log (P) - 0.5 Log (1+z) plotten, vinden we iets dat vrij constant is.
- Enkele opmerkingen over andere mogelijke vergelijkingen met observationele gegevens.
15.1)
Lokale relativistische effecten.
...
Vanuit het klassieke model van de Algemene Relativiteitstheorie zijn een groot aantal tests bedacht. De eerste waren gewijd aan lokale tests, zoals de precessie van het perihelium van Mercurius of de vertraging van radarecho's. Er is geen a priori incompatibiliteit tussen deze tests en het huidige model. Inderdaad, volgens de resultaten van numerieke simulaties, is de materiedichtheid in het gebied van de tweelingvouw die overeenkomt met de omgeving van de zon sterk verdund, omdat de antipodale massa wordt weggeduwd door de massa. Het tweede term van de rechterkant van vergelijking (1) kan dan worden verwaarloosd:
(106)
S = c ( T
- A(
T) )
» c T
zodat, lokaal, de vergelijking van Einstein een benaderde vorm van vergelijking (1) wordt. Onder deze omstandigheden, vanuit vergelijking (1), vinden we de klassieke lokale observationele kenmerken terug, zoals de vooruitgang van het perihelium, etc.
15.2) Over tests in het sterke veld vanuit dubbele pulsars.
...
Een pulsar wordt verondersteld een object te zijn dat zich in ons sterrenstelsel bevindt. Als we opnieuw veronderstellen dat de antipodale materie zeer verdund is in de aangrenzende conjugaatvouw, wordt de veldvergelijking:
(107)
S
» c T
dat wil zeggen de vergelijking van Einstein. De waargenomen effecten [30] passen dan even goed bij vergelijking (1) als bij vergelijking (2).
- Het probleem van elektromagnetisme en andere kenmerken van de fysica.
...
We stellen een nieuw kosmologisch model voor. Zoals eerder gezegd, bevat dit model fundamenteel noch elektromagnetische, noch sterke of zwakke interactiefenomenen, net zoals het klassieke model. Alleen een volledige geünificeerde veldtheorie zou hiermee kunnen omgaan. Onder deze omstandigheden, is het rechtvaardig om de ijk-analyse toe te passen op geladen deeltjes, dat wil zeggen om te zien hoe de Bohr-straal zou kunnen variëren als functie van R? Dit is discutabel (vandaar dat deze vraag door de auteur is onderzocht in het formele paper [13], sectie 9). Hetzelfde geldt voor de sterke en zwakke interacties en hun bijbehorende karakteristieke lengtes (om een nieuwe, volledige beschrijving van de kosmische evolutie te geven, inclusief nucleosynthese, zou men in dit model met constante energie, corresponderende tijdsafhankelijke "constanten" moeten introduceren).
Persoonlijk denk ik dat het kosmologische model verre van voltooid is. Bijvoorbeeld, de zogenaamde kosmologische constante L zou kunnen worden toegevoegd, volgens de suggestie van J.M. Souriau:
(108)
S = c ( T + L g
- A(
T) -
LA(
g ))
of:
(109)
S = c ( T + L g - T
L g *)
waar
T*
en
g* =
A(
g )
respectievelijk de impuls- en metriek-tensoren zijn die geassocieerd zijn met de conjugaat antipodale regio.
...
Dit werk suggereert simpelweg dat de geometrie van het universum enigszins anders zou kunnen zijn dan onze standaardvisie. Misschien zou een geünificeerd model (gravitatie plus elektromagnetisme) gebouwd kunnen worden, door complexe tensoren S, T en A(T) in vergelijking (1) te introduceren. Aan de andere kant, zou men kunnen verschuiven van een S3 x R1 geometrie naar een tweelinggeometrie gebaseerd op de bekleding van een projectieve ruimte P4 door een bol S4. Het zou dan mogelijk zijn om de CPT-symmetrie te behandelen en zo rekening te houden met de dualiteit materie-antimaterie (de antipodale materie zou zich gedragen als antimaterie en zou de verloren "kosmologische antimaterie" worden, zoals gesuggereerd door Andrei Sakharov en Novikov in 1967 [36,37] en door de auteurs [38,39 en 402]). Maar we moeten erkennen dat dit een moeilijke wiskundige taak is.
...
In een Kaluza-model beschouwen we een 5-dimensionale manifold. Dan kan elektromagnetisme worden geïntroduceerd, hoewel niemand precies weet wat deze vijfde dimensie voorstelt. Merk op dat, lokaal, het model equivalent is aan een Kaluza-model met een vijfde dimensie beperkt tot de waarden ± 1.
In dit model is de status van de Klein-Gordon-vergelijking dezelfde als in de klassieke Algemene Relativiteitstheorie.