cosmologie a universurilor gemene
Cosmologie a universurilor gemene (p 9)
10) Problema orizontului cosmologic.
...În mod clasic, orizontul cosmologic este definit ca ct, ceea ce dă naștere unui paradox. Universul observat este foarte omogen la scară mare. Dacă comparăm o distanță caracteristică R(t) (de exemplu distanța medie dintre particule) cu orizontul, obținem: Fig. 17: Comparație a evoluției lungimii caracteristice a Universului cu orizontul cosmologic, într-un model Einstein-de Sitter.
În modelul actual, orizontul cosmologic devine următoarea integrală:
(87)
Fig. 18: Comparație a evoluției lungimii caracteristice R a Universului cu orizontul cosmologic, în modelul actual. Ele prezintă aceeași variație în timp.
...Dacă Universul ar fi fost omogen la început, procesul colizional, mereu prezent, tinde să mențină această omogenitate. Dacă nu ar fi fost, el tinde să o netezească. Aceasta constituie o alternativă la teoria inflației.
...Această lege între R » t2/3 nu trebuie considerată ca un proces de expansiune, ci ca o consecință a variației seculare a constantelor fizicii, un proces de etalonare, al cărui unic efect observabil este deplasarea spre roșu.
11) Legătura cu geometria Robertson-Walker.
Toate acestea sunt compatibile cu soluția (34) dacă dăm următoarea definiție nestandard a timpului cosmologic:
(88)
Dimensiunea constantei este: (88b)
În definiția standard a timpului cosmologic pornind de la
t = constantă × x° (x° = ct), dimensiunea constantei este
(88t)
12) Entropia ca marker cronologic mai bun.
...Calculul detaliat al entropiei pe barion, astfel cum este definită prin:
(89)
unde f este funcția de distribuție a vitezelor, a fost dat într-un articol anterior, cu „constante variabile”. Vezi [13], secțiunea 2. ...Ca rezultat, am găsit:
(90)
...Dacă R(t) este o funcție crescătoare de t, entropia cosmică crește ca timpul cosmologic. În experimentele de laborator, asociem de obicei entropia cu timpul și considerăm că, în virtutea principiului al doilea, niciun fenomen strict izentropic nu este posibil. Considerăm că fluxul timpului depinde de variația entropiei. În modelul clasic, este oarecum paradoxal să constatăm că astfel de variații enorme ale timpului sunt însoțite de o variație nulă a entropiei. În modelul actual, când timpul t tinde spre zero, s tinde spre - ∞
...Avem s = constantă Log t. Dacă schimbăm măsura entropiei (modificând valoarea constantei) și scriem:
(91)
obținem:
(92) dt = 3/2 t ds
Să revenim la metrica Robertson-Walker.
(92b)
Obținem, cu R = 3/2 ct:
(93)
În reprezentarea { entropie, variabile spațiale }, metrica devine conform plată și avem:
Figura 19: Evoluția razei de curbură R a Universului în funcție de entropie.
...În descrierea clasică (t, s), fizicianul întâmpină dificultăți în a defini un ceas material când t tinde spre zero, deoarece vitezele particulelor tind spre c. Într-un model cosmologic cu constante variabile, entropia pe barion (99) nu mai este constantă și nu încetează niciodată să descrie evenimentele Universului. Observați că o descriere (s, s) face să dispară problema originii Universului. În plus, dacă descriem Universul într-un spațiu al fazelor (poziție plus viteză), constatăm că volumul hipercaracteristic asociat R³c³ variază ca t.