космология двойных вселенных
Космология двойных вселенных (с. 9)
10) Проблема космического горизонта.
...Классически космический горизонт определяется как ct, что приводит к парадоксу. Наблюдаемая Вселенная очень однородна на больших масштабах. Если мы сравним характерное расстояние R(t) (например, среднее расстояние между частицами) с горизонтом, мы получим: Рис. 17: Сравнение эволюции характерной длины Вселенной с космическим горизонтом в модели Эйнштейна-де Ситтера.
В текущей модели космический горизонт становится следующим интегралом:
(87)
Рис. 18: Сравнение эволюции характерной длины R Вселенной с космическим горизонтом в текущей модели. Они имеют одинаковую зависимость от времени.
...Если Вселенная была однородной изначально, столкновительный процесс, всегда присутствующий, стремится поддерживать эту однородность. Если она не была однородной, то стремится выровнять ее. Это альтернатива теории инфляции.
...Это соотношение между R » t2/3 не должно рассматриваться как процесс расширения, а как следствие долговременных изменений физических постоянных, процесса калибровки, единственным наблюдаемым эффектом которого является красное смещение.
11) Связь с геометрией Робертсона-Уокера.
Все это совместимо с решением (34), если мы дадим следующее нестандартное определение космического времени:
(88)
Размерность постоянной: (88b)
В стандартном определении космического времени из
t = постоянная × x° (x° = ct), размерность постоянной равна
(88t)
12) Энтропия как лучший хронологический маркер.
...Детальный расчет энтропии на барион, как определено по формуле:
(89)
где f — функция распределения скоростей, был приведен в предыдущей статье, с «переменными постоянными». См. [13], раздел 2. ...В результате мы получили:
(90)
...Если R(t) — возрастающая функция t, космическая энтропия растет как космическое время. В лабораторных экспериментах мы обычно связываем энтропию со временем и считаем, что согласно второму закону, строго изоэнтропийные явления невозможны. Мы считаем, что поток времени зависит от изменения энтропии. В классической модели несколько парадоксально, что такие огромные изменения времени сопровождаются нулевым изменением энтропии. В текущей модели, когда время t стремится к нулю, s стремится к - ∞
...У нас s = постоянная Log t. Если мы изменяем измерение энтропии (изменяя значение постоянной) и пишем:
(91)
мы получаем:
(92) dt = 3/2 t ds
Вернемся к метрике Робертсона-Уокера.
(92b)
Мы получаем, при R = 3/2 ct:
(93)
В представлении {энтропия, пространственные переменные} метрика становится конформно плоской, и мы имеем:
Рисунок 19: Эволюция радиуса кривизны R Вселенной в зависимости от энтропии.
...В классическом описании (t, s) физик испытывает трудности при определении материальных часов, когда t стремится к нулю, так как скорости частиц стремятся к c. В модели космологии с переменными постоянными энтропия на барион (99) больше не постоянна и никогда не перестает описывать события Вселенной. Обратите внимание, что в описании (s, s) исчезает проблема происхождения Вселенной. Кроме того, если мы описываем Вселенную в фазовом пространстве (положение плюс скорость), мы обнаруживаем, что связанный с ним гиперобъем R³c³ меняется как t.