宇宙学中的反物质物理
**..**当索里奥明确说明庞加莱群不同元素的作用时,他发现:
gp ( Ln , C) : I E --> E ; p --> p ; f ---> f ; l ----> l
**..**该群的这个正时(中性)成分的元素保持能量、动量、通过和自旋。
gp ( Ls , C) : I E --> E ; p --> - p ; f ---> - f ; l ----> l
**..**该群正时子集矩阵的第二个成分的元素保持能量和自旋,但反转通过和动量。
gp ( Lt , C) : I E --> - E ; p --> p ; f ---> - f ; l ----> l
**..**该群的第三个成分的元素,属于反时子集(根据索里奥的定义),反转能量和通过,但保持动量和自旋。
gp ( Lst , C) : I E --> - E ; p --> - p ; f ---> f ; l ----> l
**..**这个第四个元素属于庞加莱群的反时子集,保持通过和自旋,但反转能量和动量。
在四种情况下,自旋保持不变。
庞加莱群的两个反时成分的元素反转能量。
**..**这是索里奥于1972年发现的一个非常重要的结果,可以在他的书中找到,第三章第197页(法文版),专门讨论空间和时间的反转。
量子特性来自所谓的“扩展庞加莱群”:
**....**此时,群的维度变为11。
**....**f 是一个相位。
...一个群作用在其关联空间(这里是指时空加上额外的维度z,即“卡鲁扎维度”)。但它通过共轭作用作用在其动量空间上。动量 J 的分量数目等于群的维度数目。对于非扩展的庞加莱群,动量的分量是:
**....**经典上,这些分量被归为一组:
Jep = { c, M , P } = { c, M, p, E }
其中 p 是动量:
p = { px , py , pz }
而 E 是能量。P 是四维矢量:
M 是一个反对称矩阵,如索里奥所定义的:
**....**如果我们考虑扩展的庞加莱群,我们会在动量中得到一个额外的标量分量,通常被识别为电荷:
**....**扩展庞加莱群在其动量空间上的作用为:
**....**我们将其解读为:电荷 c 的守恒。现在可以扩展这个群,添加新的额外维度,类似于卡鲁扎的维度。在下文中,Lo 表示庞加莱群的正时子群。请注意:
-
Lo 对应于反时子集:
-
Ln = Lst
-
Ls = Lt
**....**在这里,我们将洛伦兹群限制在其中性成分 Lo,这将在后面解释。这个扩展群对其动量空间的后续作用变为:
**....**前几行仅显示了量子数的守恒,电荷是其中之一。
狄拉克反物质的几何定义。
**....**引入以下向量 f 和矩阵 l:
**....**现在引入新群:
**....**这是一个两分量群。显然,根据上述内容,l = -1 分量反转量子电荷 ci。请注意,它也反转了 zi 维度。我们建议这个反物质的一般几何定义是(z-对称性):反转额外维度 zi。
费曼反物质的几何定义。
现在写出该群:
**....**它成为一个四分量群。(m = 1)元素实现 PT 对称性。其在动量空间上的相应作用变为:
**....**取(l = +1)和(m = -1)。我们得到 PT 对称性。量子电荷保持不变,但额外维度被反转。根据我们对反物质的几何定义,这对应于费曼的反物质。
作用于两点纤维空间的群。
..引入纤维指标 b 并写出新群的作用:
..在动量空间上的作用是相同的。一个动力学群控制质量点的运动。给定一个运动,群的一个元素可以定义另一个运动,我们已经看到反物质不过是粒子在反转的额外维度 zi 上的另一种运动。庞加莱群引入了反时运动,对应于 T 对称性,从而引发了一个物理问题。同样,所谓的费曼反物质也引发同样的问题,因为所考虑的运动也是 T 对称的。在这里,问题得到了解决,因为反时运动发生在孪生空间中,即纤维的 b = -1 叶片。
m = 1 引起 T 对称性,我们称之为 B 对称性(纤维对称性)。
..现在,正能粒子和负能粒子不能相遇并完全湮灭,因为它们生活在不同的孪生叶片中。
CPT 定理的几何解释。
..在上述群中,选择:
l = -1;m = -1
..我们得到 CPT 对称性:
-
空间-时间被反转
-
量子数 ci 被反转
但额外维度 zi 保持不变,因此这对应于一个物质粒子。物质粒子的 CPT 对称体是一个物质粒子,只是它拥有负质量和能量,并生活在孪生叶片中。
孪生叶片中物质的 CPT 对称体,其对引力场的贡献是负的。
..同样,如果我们选择:
l = +1;m = -1
我们得到粒子的 PT 对称体。如果取一个物质粒子,其 PT 对称体就是反物质,因为我们有 z 对称性。由于随后的 B 对称性,它生活在孪生叶片中。
物质-反物质的二元性在孪生宇宙中成立。
..孪生宇宙中的所有粒子都有明显的负能量(包括光子、中微子等)。所有质量粒子都有明显的负质量。证明完毕。
参考文献:
[1] A.萨哈罗夫:“CP 不守恒与宇宙的重子不对称性”。ZhETF 短讯 5 : 32-35 (1967) : JETP Lett. 5 : 24-27 (1967) [2] A.萨哈罗夫:“多叶宇宙模型”。莫斯科应用数学研究所预印本 1970 [3] A.萨哈罗夫:“时间矢量反转的宇宙模型”。ZhETF 79 : 689-693 (1980) : Sov. Phys. JETP 52 : 349-351 (1980) [4] A.萨哈罗夫:“基本粒子的拓扑结构与 CPT 不对称性”在“理论物理问题”中,纪念 I.E.塔姆,Nauka,莫斯科 1972 年,第 243-247 页 [5] J.P.皮特:“具有相反时间箭头的对映宇宙”,CRAS 1977 年 5 月 8 日,第 285 卷,第 1217-1221 页 [6] J.P.皮特:“与时间镜像中的宇宙相互作用”,CRAS 1977 年 6 月 6 日,第 284 卷,A 系列,第 1413-1416 页 [7] J.P.皮特:缺失质量效应。 Il Nuovo Cimento,B,第 109 卷,1994 年 7 月,第 697-710 页 [8] J.P.皮特,孪生宇宙宇宙学。天体物理学与空间科学。Astr. And Sp. Sc. 226 : 273-307,1995 [9] J.P.皮特,“我们失去了宇宙的一半”,法国 Albin Michel 出版社,1997 年。[10] - J.P.皮特:可变光速宇宙模型的解释。 现代物理快报 A,第 3 卷,第 16 期,1988 年 11 月,第 1527 页 [11] - J.P.皮特: 可变光速宇宙模型: 红移的解释。现代物理快报 A,第 3 卷,第 18 期,1988 年 12 月,第 1733 页 [12] - J.P.皮特 & 莫里斯·维顿: 可变光速的规范宇宙模型。 与类星体观测数据的比较。现代物理快报 A 第 4 卷,第 23 期(1989)第 2201-2210 页 [13] - R.阿德勒、M.巴津和 M.施菲弗:《广义相对论导论》,麦格劳-希尔图书公司。1975 年,第 14 章,“TOV 方程”。[14] - Oppenheimer J.R. 和 H. 斯奈德(1939):“关于连续引力收缩”,物理评论 55 : 455 [15] J.M.索里奥:《动力系统结构》,Dunod-France 出版社 1972 年和 Birkhauser 出版社 1997 年。[16] 2000 年 6 月,Fort 的采访,Ciel et Espace Jr.

原始版本(英文)
宇宙学中的反物质物理
**..**当索里奥明确说明庞加莱群不同元素的作用时,他发现:
gp ( Ln , C) : I E --> E ; p --> p ; f ---> f ; l ----> l
**..**该群的这个正时(中性)成分的元素保持能量、动量、通过和自旋。
gp ( Ls , C) : I E --> E ; p --> - p ; f ---> - f ; l ----> l
**..**该群正时子集矩阵的第二个成分的元素保持能量和自旋,但反转通过和动量。
gp ( Lt , C) : I E --> - E ; p --> p ; f ---> - f ; l ----> l
**..**该群的第三个成分的元素,属于反时子集(根据索里奥的定义),反转能量和通过,但保持动量和自旋。
gp ( Lst , C) : I E --> - E ; p --> - p ; f ---> f ; l ----> l
**..**这个第四个元素属于庞加莱群的反时子集,保持通过和自旋,但反转能量和动量。
在四种情况下,自旋保持不变。
庞加莱群的两个反时成分的元素反转能量。
**..**这是索里奥于1972年发现的一个非常重要的结果,可以在他的书中找到,第三章第197页(法文版),专门讨论空间和时间的反转。
量子特性来自所谓的“扩展庞加莱群”:
**....**此时,群的维度变为11。
**....**f 是一个相位。
...一个群作用在其关联空间(这里是指时空加上额外的维度z,即“卡鲁扎维度”)。但它通过共轭作用作用在其动量空间上。动量 J 的分量数目等于群的维度数目。对于非扩展的庞加莱群,动量的分量是:
**....**经典上,这些分量被归为一组:
Jep = { c, M , P } = { c, M, p, E }
其中 p 是动量:
p = { px , py , pz }
而 E 是能量。P 是四维矢量:
M 是一个反对称矩阵,如索里奥所定义的:
**....**如果我们考虑扩展的庞加莱群,我们会在动量中得到一个额外的标量分量,通常被识别为电荷:
**....**扩展庞加莱群在其动量空间上的作用为:
**....**我们将其解读为:电荷 c 的守恒。现在可以扩展这个群,添加新的额外维度,类似于卡鲁扎的维度。在下文中,Lo 表示庞加莱群的正时子群。请注意:
-
Lo 对应于反时子集:
-
Ln = Lst
-
Ls = Lt
**....**在这里,我们将洛伦兹群限制在其中性成分 Lo,这将在后面解释。这个扩展群对其动量空间的后续作用变为:
**....**前几行仅显示了量子数的守恒,电荷是其中之一。
狄拉克反物质的几何定义。
**....**引入以下向量 f 和矩阵 l:
**....**现在引入新群:
**....**这是一个两分量群。显然,根据上述内容,l = -1 分量反转量子电荷 ci。请注意,它也反转了 zi 维度。我们建议这个反物质的一般几何定义是(z-对称性):反转额外维度 zi。
费曼反物质的几何定义。
现在写出该群:
**....**它成为一个四分量群。(m = 1)元素实现 PT 对称性。其在动量空间上的相应作用变为:
**....**取(l = +1)和(m = -1)。我们得到 PT 对称性。量子电荷保持不变,但额外维度被反转。根据我们对反物质的几何定义,这对应于费曼的反物质。
作用于两点纤维空间的群。
..引入纤维指标 b 并写出新群的作用:
..在动量空间上的作用是相同的。一个动力学群控制质量点的运动。给定一个运动,群的一个元素可以定义另一个运动,我们已经看到反物质不过是粒子在反转的额外维度 zi 上的另一种运动。庞加莱群引入了反时运动,对应于 T 对称性,从而引发了一个物理问题。同样,所谓的费曼反物质也引发同样的问题,因为所考虑的运动也是 T 对称的。在这里,问题得到了解决,因为反时运动发生在孪生空间中,即纤维的 b = -1 叶片。
m = 1 引起 T 对称性,我们称之为 B 对称性(纤维对称性)。
..现在,正能粒子和负能粒子不能相遇并完全湮灭,因为它们生活在不同的孪生叶片中。
CPT 定理的几何解释。
..在上述群中,选择:
l = -1;m = -1
..我们得到 CPT 对称性:
-
空间-时间被反转
-
量子数 ci 被反转
但额外维度 zi 保持不变,因此这对应于一个物质粒子。物质粒子的 CPT 对称体是一个物质粒子,只是它拥有负质量和能量,并生活在孪生叶片中。
孪生叶片中物质的 CPT 对称体,其对引力场的贡献是负的。
..同样,如果我们选择:
l = +1;m = -1
我们得到粒子的 PT 对称体。如果取一个物质粒子,其 PT 对称体就是反物质,因为我们有 z 对称性。由于随后的 B 对称性,它生活在孪生叶片中。
物质-反物质的二元性在孪生宇宙中成立。
..孪生宇宙中的所有粒子都有明显的负能量(包括光子、中微子等)。所有质量粒子都有明显的负质量。证明完毕。
参考文献:
[1] A.萨哈罗夫:“CP 不守恒与宇宙的重子不对称性”。ZhETF 短讯 5 : 32-35 (1967) : JETP Lett. 5 : 24-27 (1967) [2] A.萨哈罗夫:“多叶宇宙模型”。莫斯科应用数学研究所预印本 1970 [3] A.萨哈罗夫:“时间矢量反转的宇宙模型”。ZhETF 79 : 689-693 (1980) : Sov. Phys. JETP 52 : 349-351 (1980) [4] A.萨哈罗夫:“基本粒子的拓扑结构与 CPT 不对称性”在“理论物理问题”中,纪念 I.E.塔姆,Nauka,莫斯科 1972 年,第 243-247 页 [5] J.P.皮特:“具有相反时间箭头的对映宇宙”,CRAS 1977 年 5 月 8 日,第 285 卷,第 1217-1221 页 [6] J.P.皮特:“与时间镜像中的宇宙相互作用”,CRAS 1977 年 6 月 6 日,第 284 卷,A 系列,第 1413-1416 页 [7] J.P.皮特:缺失质量效应。 Il Nuovo Cimento,B,第 109 卷,1994 年 7 月,第 697-710 页 [8] J.P.皮特,孪生宇宙宇宙学。天体物理学与空间科学。Astr. And Sp. Sc. 226 : 273-307,1995 [9] J.P.皮特,“我们失去了宇宙的一半”,法国 Albin Michel 出版社,1997 年。[10] - J.P.皮特:可变光速宇宙模型的解释。 现代物理快报 A,第 3 卷,第 16 期,1988 年 11 月,第 1527 页 [11] - J.P.皮特: 可变光速宇宙模型: 红移的解释。现代物理快报 A,第 3 卷,第 18 期,1988 年 12 月,第 1733 页 [12] - J.P.皮特 & 莫里斯·维顿: 可变光速的规范宇宙模型。 与类星体观测数据的比较。现代物理快报 A 第 4 卷,第 23 期(1989)第 2201-2210 页 [13] - R.阿德勒、M.巴津和 M.施菲弗:《广义相对论导论》,麦格劳-希尔图书公司。1975 年,第 14 章,“TOV 方程”。[14] - Oppenheimer J.R. 和 H. 斯奈德(1939):“关于连续引力收缩”,物理评论 55 : 455 [15] J.M.索里奥:《动力系统结构》,Dunod-France 出版社 1972 年和 Birkhauser 出版社 1997 年。[16] 2000 年 6 月,Fort 的采访,Ciel et Espace Jr.
