Twin-Universen-Kosmologie
Twin-Universen-Kosmologie (S. 9)
10) Das Problem des kosmologischen Horizonts.
...Klassisch wird der kosmologische Horizont als ct definiert, was zu einem Paradoxon führt. Das beobachtete Universum ist auf großer Skala sehr homogen. Wenn wir eine charakteristische Entfernung R(t) (zum Beispiel den mittleren Abstand zwischen Teilchen) mit dem Horizont vergleichen, erhalten wir: Abb. 17: Vergleich der Entwicklung der charakteristischen Länge des Universums mit dem kosmologischen Horizont in einem Einstein-de Sitter-Modell.
Im aktuellen Modell wird der kosmologische Horizont durch das folgende Integral gegeben:
(87)
Abb. 18: Vergleich der Entwicklung der charakteristischen Länge R des Universums mit dem kosmologischen Horizont im aktuellen Modell. Sie zeigen die gleiche zeitliche Entwicklung.
...Wenn das Universum anfangs homogen war, tendiert der kollisionsprozess, der stets vorhanden ist, dazu, diese Homogenität zu erhalten. Wenn es nicht homogen war, tendiert es dazu, sie zu glätten. Dies stellt eine Alternative zur Inflationstheorie dar.
...Diese Beziehung zwischen R » t2/3 sollte nicht als Ausdehnungsprozess, sondern als Folge der sekularen Variation der physikalischen Konstanten, ein Skalenprozess, betrachtet werden, dessen einziger beobachtbarer Effekt der Rotverschiebung ist.
11) Der Zusammenhang mit der Robertson-Walker-Geometrie.
Alles dies ist mit der Lösung (34) kompatibel, wenn wir die folgende nicht-standardmäßige Definition der kosmischen Zeit geben:
(88)
Die Dimension der Konstanten ist: (88b)
Bei der standardmäßigen Definition der kosmischen Zeit aus
t = Konstante × x° (x° = ct) ist die Dimension der Konstanten
(88t)
12) Die Entropie als bessere chronologische Markierung.
...Die detaillierte Berechnung der Entropie pro Baryon, wie durch definiert:
(89)
wobei f die Geschwindigkeitsverteilungsfunktion ist, wurde in einem früheren Artikel mit „variablen Konstanten“ gegeben. Siehe [13], Abschnitt 2. ...Als Ergebnis fanden wir:
(90)
...Wenn R(t) eine zunehmende Funktion von t ist, wächst die kosmische Entropie wie die kosmische Zeit. In Laborversuchen verknüpfen wir die Entropie meist mit der Zeit und betrachten, gemäß dem zweiten Prinzip, dass kein streng isentrope Phänomen möglich ist. Wir betrachten, dass der Zeitfluss von der Entropieänderung abhängt. Im klassischen Modell ist es etwas paradox, zu bemerken, dass solche riesigen Veränderungen der Zeit mit keiner Veränderung der Entropie einhergehen. Im aktuellen Modell nähert sich die Zeit t dem Wert null, wobei s gegen - ∞ strebt.
...Wir haben s = Konstante Log t. Wenn wir die Messung der Entropie ändern (die Wert der Konstanten verändern) und schreiben:
(91)
erhalten wir:
(92) dt = 3/2 t ds
Zurück zur Robertson-Walker-Metrik.
(92b)
Wir erhalten mit R = 3/2 ct:
(93)
In der Darstellung {Entropie, Raumentvariablen} wird die Metrik konform flach und wir haben:
Abbildung 19: Die Entwicklung des Krümmungsradius R des Universums in Abhängigkeit von der Entropie.
...In der klassischen Beschreibung (t, s) hat der Physiker Schwierigkeiten, eine materielle Uhr zu definieren, wenn t gegen null geht, da die Geschwindigkeiten der Teilchen gegen c tendieren. In einem „kosmologischen Modell mit variablen Konstanten“ ist die Entropie pro Baryon (99) nicht mehr konstant und beschreibt niemals aufhört, die Ereignisse des Universums. Beachten Sie, dass eine Beschreibung (s, s) das Problem des Ursprungs des Universums beseitigt. Außerdem, wenn wir das Universum in einem Phasenraum (Position plus Geschwindigkeit) beschreiben, finden wir, dass das zugehörige charakteristische Hypervolumen R³c³ wie t variiert.