Kosmologie der Zwillinguniversen Kosmologie der Zwillinguniversen (S. 11)
14) Das Lichtemissionsproblem
...Angenommen, die Energieproduktion durch Lichtquellen erfolgt durch Kollisionen. Die Kollisionsfrequenz kann wie folgt geschrieben werden:
(103) wobei n die Teilchendichte, Q die Kollisionsquerschnittsfläche und v die thermische Geschwindigkeit ist. Angenommen, alle diese Größen folgen unserem Satz von Beziehungen, d.h.:
(104)
was ergibt:
...Nehmen wir nun an, dass die charakteristische Energiemenge Ei, die mit dieser Energieproduktionsreaktion verbunden ist, wie R(t) variiert. Dann variiert die Emissionsrate der Energie wie:
(105)
...Daher wäre die Emissionsrate in der Vergangenheit höher gewesen. Da in diesem Modell die Energie während der Photonentreibung erhalten bleibt, würde der Empfänger eine höhere Helligkeit messen, die wie (1+z)1/2 variiert.
...Wenn wir die von Barthel und Miley präsentierten Daten betrachten und Log(P) – 0,5 Log(1+z) in Abhängigkeit von z darstellen, erhalten wir etwas, das relativ konstant ist.
15) Einige Bemerkungen zu möglichen Vergleichen mit beobachteten Daten.
15.1) Lokale relativistische Effekte.
...Von dem klassischen Modell der Allgemeinen Relativitätstheorie wurden viele Tests entwickelt. Die ersten betrafen lokale Tests, wie die Perihelverschiebung des Merkur oder die zeitliche Verzögerung von Radar-Echos. Es besteht kein a priori Inkompatibilität zwischen diesen Tests und dem hier vorgestellten Modell. Tatsächlich zeigen die Ergebnisse der numerischen Simulationen, dass die Materiedichte in der Region des Zwillingfaltens, die der Nähe der Sonne entspricht, stark vermindert ist, da die antipodale Masse von der Masse abgedrängt wird. Daher kann der zweite Term auf der rechten Seite der Gleichung (1) vernachlässigt werden:
(106) S = c ( T – A(T) ) » c T
wodurch die Einstein-Gleichung lokal eine Näherung der Gleichung (1) darstellt. Unter diesen Bedingungen ergeben sich aus der Gleichung (1) die klassischen lokalen beobachtbaren Merkmale, wie die Perihelverschiebung usw.
15.2) Zu den starken Feldtests aus binären Pulsaren.
...Ein Pulsar wird als Objekt in unserer Galaxie angesehen. Wenn wir erneut annehmen, dass die antipodale Materie in der konjugierten benachbarten Falte stark vermindert ist, wird die Feldgleichung zu:
(107) S » c T
d.h. der Einstein-Gleichung. Dann passen die beobachteten Effekte [30] sowohl zur Gleichung (1) als auch zur Gleichung (2).
16) Das Problem der Elektromagnetismus und andere Aspekte der Physik.
...Wir schlagen ein neues kosmologisches Modell vor. Wie bereits erwähnt, enthält dieses Modell grundsätzlich weder elektromagnetische Phänomene noch starke oder schwache Wechselwirkungen, genau wie das klassische Modell dies ebenfalls nicht tut. Nur eine vollständige vereinheitlichte Feldtheorie könnte sie integrieren. Unter diesen Umständen ist es zulässig, die Eichanalyse auf die geladene Teilchen anzuwenden, d.h. zu bestimmen, wie sich der Bohr-Radius in Abhängigkeit von R verändert? Diese Frage ist umstritten (weshalb der Autor sie in seinem formalen Artikel [13], Abschnitt 9 untersucht hat). Das Gleiche gilt für starke und schwache Wechselwirkungen und ihre zugehörigen charakteristischen Längen (um eine vollständige und neue Beschreibung der kosmologischen Entwicklung zu ermöglichen, einschließlich der Nukleosynthese, müsste man in diesem Modell mit konstanter Energie entsprechende zeitabhängige „Konstanten“ einführen).
Persönlich denke ich, dass das kosmologische Modell noch weit davon entfernt ist, vollständig zu sein. Zum Beispiel könnte die sogenannte kosmologische Konstante Λ gemäß der Vorschlägen von J.M. Souriau hinzugefügt werden:
(108) S = c ( T + Λ g – A(T) – Λ A(g))
oder auch:
(109) S = c ( T + Λ g – T* – Λ g*)
wobei T* und g* = A(g) jeweils der Spannungstensor und der Metriktensor sind, die der konjugierten antipodalen Region zugeordnet sind.
...Dieser Artikel schlägt lediglich vor, dass die Geometrie des Universums etwas anders sein könnte als unsere Standardansicht. Vielleicht könnte ein vereinheitlichtes Modell (Gravitation + Elektromagnetismus) gebaut werden, indem komplexe Tensoren S, T und A(T) in die Gleichung (1) eingeführt werden. Andererseits könnte man von einer Geometrie S³ × R¹ zu einer doppelten Geometrie wechseln, die auf dem Überlagerung eines projektiven P⁴ durch eine Sphäre S⁴ basiert. Dann könnte es vielleicht möglich sein, mit der CPT-Symmetrie umzugehen und so die Materie-Antimaterie-Dualität zu berücksichtigen (die antipodale Materie würde sich wie Antimaterie verhalten und die verlorene „kosmische Antimaterie“ darstellen, wie es Andrei Sakharov und Novikov 1967 [36,37] sowie die Autoren [38,39 und 402] vorschlugen). Aber dies, müssen wir zugeben, ist eine mathematisch schwierige Aufgabe.
...In einem Kaluza-Modell betrachtet man eine fünfdimensionale Mannigfaltigkeit. Dann kann der Elektromagnetismus eingeführt werden, wobei noch immer unklar ist, was diese fünfte Dimension genau darstellt. Beachten Sie, dass das Modell lokal einem Kaluza-Modell entspricht, dessen fünfte Dimension auf die Werte ±1 beschränkt ist.
In diesem Modell hat die Klein-Gordon-Gleichung denselben Status wie in der klassischen Allgemeinen Relativitätstheorie.