Kosmologie der Zwillinguniversen (S. 11)
- Das Lichtemissionsproblem
...
Nehmen wir an, dass die Energieerzeugung der Lichtquellen durch Kollisionen erfolgt. Die Kollisionsfrequenz kann wie folgt geschrieben werden:
(103)
n ist die Zahlendichte, Q die Kollisionsquerschnittsfläche und v die thermische Geschwindigkeit. Nehmen wir an, dass alle diese Größen unseren Beziehungen folgen, d. h.:
(104)
was ergibt:
...
Nehmen wir nun an, dass die charakteristische Energiemenge Ei für diese Energieerzeugungsreaktion wie R(t) variiert.
Die Energieemissionsrate variiert dann wie:
(105)
...
Daher wäre die Emissionsrate in der Vergangenheit höher gewesen. Da in diesem Modell die Energie während der Photonentreibung erhalten bleibt, würde der Empfänger eine höhere Helligkeit messen, die wie (1+z)1/2 variiert.
...
Wenn wir die Daten betrachten, die von Barthel und Miley vorgelegt wurden, und Log (P) - 0,5 Log (1+z) plotten, finden wir etwas ziemlich Konstantes.
- Einige Bemerkungen zu anderen möglichen Vergleichen mit beobachteten Daten.
15.1)
Lokale relativistische Effekte.
...
Von dem klassischen Modell der allgemeinen Relativitätstheorie wurden viele Tests vorgeschlagen. Die ersten waren lokalen Tests gewidmet, wie die Perihel-Präzession von Merkur oder der Zeitschub der Radar-Echos. Es gibt keine a priori Inkompatibilität zwischen diesen Tests und dem gegenwärtigen Modell. Tatsächlich zeigen die Ergebnisse der numerischen Simulationen, dass die Materiedichte in der Region des Zwillingfaltens, die der Nähe der Sonne entspricht, stark verdünnt ist, da die antipodale Masse von der Masse abgedrängt wird. Dann kann der zweite Term auf der rechten Seite der Gleichung (1) vernachlässigt werden:
(106)
S = c ( T
- A(
T) )
»
c T
damit wird die Einstein-Gleichung lokal zu einer Näherung der Gleichung (1). Unter diesen Bedingungen erhalten wir aus der Gleichung (1) die klassischen lokalen beobachtbaren Merkmale, wie die Perihel-Präzession usw.
15.2) Über Tests im starken Feld anhand von Doppelpulsaren.
...
Ein Pulsar wird als Objekt in unserer Galaxie angesehen. Wenn wir wieder annehmen, dass die antipodale Materie im konjugierten benachbarten Faltungsgebiet stark verdünnt ist, wird die Feldgleichung:
(107)
S
»
c T
d. h. die Einstein-Gleichung. Die beobachteten Effekte [30] passen dann sowohl zur Gleichung (1) als auch zur Gleichung (2).
- Das Problem des Elektromagnetismus und anderer physikalischer Merkmale.
...
Wir schlagen ein neues kosmologisches Modell vor. Wie bereits erwähnt, enthält dieses Modell grundsätzlich weder elektromagnetische noch starke oder schwache Wechselwirkungsphänomene, so wie das klassische Modell. Nur eine vollständige einheitliche Feldtheorie könnte sich damit beschäftigen. Unter diesen Umständen ist es zulässig, die Eichanalyse auf geladene Teilchen anzuwenden, d. h. zu untersuchen, wie sich der Bohr-Radius in Abhängigkeit von R verändern könnte? Dies ist umstritten (weshalb diese Frage vom Autor in dem formalen Papier [13], Abschnitt 9 untersucht wurde). Das Gleiche gilt für starke und schwache Wechselwirkungen und ihre zugehörigen charakteristischen Längen (um eine neue vollständige Beschreibung der kosmischen Entwicklung, einschließlich der Nukleosynthese, zu geben, müsste man in diesem Modell mit konstanter Energie entsprechende zeitabhängige „Konstanten“ einführen).
Persönlich denke ich, dass das kosmologische Modell noch lange nicht vollständig ist. Zum Beispiel könnte die sogenannte kosmologische Konstante L gemäß der Vorschlägen von J.M. Souriau hinzugefügt werden:
(108)
S = c ( T + L g
- A(
T) -
LA(
g ))
oder:
(109)
S = c ( T + L g - T
L g *)
wobei
T*
und
g* =
A(
g )
respektive der Spannungstensor und der Metrik-Tensor sind, die der konjugierten antipodalen Region zugeordnet sind.
...
Dieser Aufsatz legt lediglich nahe, dass die Geometrie des Universums etwas anders sein könnte als unsere Standardansicht. Vielleicht könnte man ein einheitliches Modell (Gravitation plus Elektromagnetismus) aufbauen, indem man komplexe Tensoren S, T und A(T) in die Gleichung (1) einbringt. Andererseits könnte man von einer S3 x R1-Geometrie zu einer Zwilling-Geometrie wechseln, die auf dem Überlagerung eines projektiven P4 durch eine Sphäre S4 basiert. Dann könnte es vielleicht möglich sein, die CPT-Symmetrie zu behandeln und so die Materie-Antimaterie-Dualität zu berücksichtigen (die antipodale Materie würde sich wie Antimaterie verhalten und zur verlorenen „kosmischen Antimaterie“ werden, wie von Andrei Sakharov und Novikov 1967 [36,37] und den Autoren [38,39 und 402] vorgeschlagen). Wir müssen jedoch zugeben, dass es sich um eine schwierige mathematische Aufgabe handelt.
...
In einem Kaluza-Modell betrachten wir eine 5-dimensionale Mannigfaltigkeit. Dann kann das Elektromagnetismus eingeführt werden, wobei niemand genau weiß, was diese fünfte Dimension darstellt. Beachten Sie, dass das Modell lokal einem Kaluza-Modell mit einer fünften Dimension entspricht, die auf die Werte ± 1 beschränkt ist.
In diesem Modell hat die Klein-Gordon-Gleichung denselben Status wie in der klassischen Allgemeinen Relativitätstheorie.